Свойства пара / Техническая информация / Темп-ресурс

Свойства пара

Что это такое и как им пользоваться

Численные значения параметров теплоты, а также взаимосвязь между температурой и давлением, приведенные в настоящем Руководстве, взять из Таблицы «Свойства насыщенного пара».

Определение применяемых терминов:

Насыщенный пар

Чистый пар, температура которого соответствует температуре кипения воды при данном давлении.

Абсолютное давление

Абсолютное давления пара в барах (избыточное плюс атмосферное).

Зависимость между температурой и давлением

Каждому значению давления чистого пара соответствует определенная температура. Например: температура чистого пара при давлении 10 бар всегда равна 180°С.

Удельный объём пара

Масса пара, приходящаяся на единицу его объёма, кг/м3.

Теплота кипящей жидкости

Количество тепла, которое требуется чтобы повысить температуру килограмма воды от 0°С до точки кипения при давлении и температуре, указанных в Таблице. Выражается в ккал/кг.

Скрытая температура парообразования

Количество тепла в ккал/кг, необходимое для превращения одного килограмма воды при температуре кипения в килограмм пара. При конденсации одного килограмма пара в килограмм воды высвобождает такое же самое количество теплоты. Как видно из Таблицы, для каждого сочетания давления и температуры величина этой теплоты будет разной.

Полная теплота насыщенного пара

Сумма теплоты кипящей жидкости и скрытой теплоты парообразования в ккал/кг. Она соответствует полной теплоте, содержащейся в паре с температурой выше 0°С.

Как пользоваться таблицей

 Кроме определения зависимости между давлением и температурой пара, Вы, также, можете вычислить количество пара, которое превратится в конденсат в любом теплообменнике, если известно передаваемое им количество теплоты в ккал. И наоборот, Таблицу можно использовать для определения количества переданной теплообменником теплоты если известен расход образующегося конденсата.

1 ккал = 4,186 кдж

1 кдж  = 0,24 ккал

1 бар  = 0,102 МПа

ПАР ВТОРИЧНОГО ВСКИПАНИЯ

Что такое пар вторичного вскипания:

Когда горячий конденсат или вода
из котла, находящиеся под определенным давлением, выпускают в пространство, где
действует меньшее давление, часть жидкости вскипает и превращается в так
называемый пар вторичного вскипания.

Почему он имеет важное значение :

Этот пар важен потому, что в нем
содержится определенное количество теплоты, которая может быть использована для
повышения экономичности работы предприятия, т.к. в противном случае она будет
безвозвратно потеряна. Однако, чтобы получить пользу от пара вторичного
вскипания, нужно знать как в каком количестве он образуется в конкретных
условиях.

Как он образуется :

Если воду нагревать при атмосферном давлении, ее
температура будет повышаться пока не достигнет 100°С – самой высокой
температуры, при которой вода может существовать при данном давлении в виде
жидкости. Дальнейшее добавление теплоты не повышает температуру воды, а
превращает ее в пар.

Теплота, поглощенная водой в
процессе повышения температуры до точки кипения, называется физической теплотой
или тепло-содержанием. Теплота, необходимая для превращения воды в пар, при
температуре точки кипения, называется скрытой теплотой парообразования.
Единицей теплоты, в общем случае, является килокалория (ккал), которая равна
количеству тепла, необходимому для повышения температуры одного килограмма воды
на 1°С при атмосферном давлении.

Однако, если воду нагревать при
давлении выше атмосферного, ее точка кипения будет выше 100°С, в силу чего
увеличится также и количество требуемой физической теплоты. Чем выше давление,
тем выше температура кипения воды и ее теплосодержание. Если давление
понижается, то теплосодержание также уменьшается и температура кипения воды
падает до температуры, соответствующей новому значению давления. Это значит,
что определенное количество физической теплоты высвобождается. Эта избыточная
теплота будет поглощаться в форме скрытой теплоты парообразования, вызывая
вскипание части воды и превращение ее в пар. Примером может служить выпуск
конденсата из конденсатоотводчика или выпуск воды из котла при продувке.
Количество образующегося при этом пара можно вычислить.

Конденсат при температуре пара 179,9
°C
и
давлении 10 бар обладает теплотой в количестве 182, 1ккал/кг. См. Колонку 5
таблицы параметров пара. Если его выпускать в атмосферу, т.е. при абсолютном
давлении 1 бар, теплосодержание конденсата сразу же упадет до 99,7 ккал/кг.
Избыток теплоты в количестве 82,3 ккал/кг вызовет вторичное вскипание части
конденсата. Величину части конденсата в %, которая превратится в пар вторичного
вскипания, определяют следующим образом :

Разделите разницу между
теплосодержанием конденсата при большем и при меньшем давлениях на величину
скрытой теплоты парообразования при меньшем давлением значении давления и
умножьте результат на 100.

Выразив это в виде формулы,
получим :

% пар вторичного вскипания

q1 = теплота конденсата при
большем значении  давления до его выпуска

q2 = теплота конденсата при
меньшем значении давления, т.е. в пространстве, куда производится выпуск

r   = 
скрытая теплота парообразования пара при меньшем значении давления, при
котором производится выпуск конденсата

% пара вторичного вскипания =

График 1.

График 2.                                                                                                    

Объем пара вторичного вскипания при выпуске
одного кубического метра конденсата в систему с атмосферным давлением.

 Для упрощения
расчетов, на графике показано количество пара вторичного вскипания, которое
будет образовываться, если выпуск конденсата будет производится при разных
давлениях на выходе

Влияние присутствия воздуха на температуру пара

Рис. 1 поясняет, к чему приводит
присутствие  воздуха в паропроводах, а в
Таблице 1 и на Графике 1 показана зависимость снижения температуры пара от
процентного содержания в нем воздуха при различных давлениях.

Влияние присутствия воздуха на теплопередачу

Воздух, обладая отличными
изоляционными свойствами, может образовать, по мере конденсации пара,
своеобразное «покрытие» на поверхностях теплопередачи и значительно
понизить ее эффективность.

При определенных условиях, даже
такое незначительное количество воздуха в паре как 0,5% по объему может
уменьшить  эффективность тепло — передачи
на 50%. См. Рис.1

СО₂ в газообразной
форме, образовавшись в котле и перемещаясь вместе с паром, может растворится в
конденсате, охлажденном ниже температуры пара, и образовать угольную кислоту.
Эта кислота весьма агрессивна и, в конечном итоге «проест»
трубопроводы и теплообменное оборудование. См. Рис.2. Если в систему попадает
кислород, он может вызвать питтинговую 
коррозию чугунных и стальных поверхностей. См. Рис. 3.

Паровая камера со 100%
содержанием пара. Общее давление 10 бар. 
Давления пара 10 бар температура пара 180°С

Рис.1. Камера, в которой
находится смесь пара и воздуха, передает только ту часть теплоты, которая
соответствует парциальному давлению пара, а не полному давлению в ее полости.

Паровая камера с содержанием
пара 90%

И воздуха 10%. Полное давление
10 бар. Давление

 Пара 9 бар, температура пара 175,4°С

Таблица 1.

Свойства пара

Теплофизические свойства воды и водяного пара (программа расчета)

Методические указания по очистке и контролю возвратного конденсата (РД 34.37.515-93)

Таблица насыщенного пара — статья

6.2. Таблицы перегретого пара

В табл. III
приведены термодинамические свойства
воды и перегретого пара. По этим таблицам
для заданных давлений и температур
можно найти удельный объем, энтальпию
и энтропию однофазной среды – воды и
перегретого пара.

В первом столбце
указаны температуры перегретого пара,
расположенные в порядке их возрастания,
начиная от 0^о
С до 1000^о
С. Для каждой температуры даются значения
v,
i
и s,
расположенные в последующих столбцах
при различных давлениях перегретого
пара. В
строках по горизонтали указаны давления
начиная от 1 кПа до 100 МПа. Таким образом,
эта таблица дает возможность непосредственно
или интерполяцией найти значения
указанных в ней параметров, не прибегая
к вычислениям.

По таблице IV
можно определить истинную массовую
изобарную теплоемкость воды и водяного
пара
в зависимости от давления и температуры.
В таблицеV
определяется скорость звука в воде и
водяном паре. Пользуясь таблицей VI,
можно определить поверхностное натяжение
воды σ, изобарную теплоемкость
,
теплопроводность λ, динамическую
вязкость µ, число ПрандтляPr
для воды и пара в состоянии насыщения.
В таблицах VII
– IX
определяется динамическая вязкость µ,
теплопроводность λ и число Прандтля Pr
воды и водяного пара.

Рис. 6.4. Термодинамические
свойства воды и перегретого пара

6.3. sT—
диаграмма

Для изображения
в системе sT—координат
процесса парообразования необходимо
пользоваться такими соотношениями для
этого процесса, которые были бы выражены
через параметры s
и Т.
При построении sT—диаграммы
для первой стадии парообразования –
нагрева 1 кг
воды от 0 ^оС
до температуры кипения
– пользуются уравнением:

(6.1)

,

в котором Т
≤

и s
≤
.

Если Т
равно 273 К
(т.е. 0 ^оС),
как видно из уравнения, s
= 0 и, следовательно точка, определяющая
это состояние воды, должна лежать на
оси ординат. Обозначим эту точку через
А (рис. 6.1).

Рис. 6.1. Изображение
процесса парообразования при постоянном
давлении

в осях sТ.

Если воду подогреть
до температуры, положим, Т₁,
то энтропия, увеличиваясь, станет равной
s₁,
и состояние воды будет определяться
точкой 1. Если подогреть воду больше, то
температура ее будет возрастать, принимая
значения Т₂,
Т₃
и т. д. до температуры
,
когда вода начнет кипеть. При этом
энтропия воды будет также все время
увеличиваться и принимать значения
соответственноs₂,
s₃
и, наконец,
s’
(при температуре, равной
).

Состояние пара
при указанных значениях температуры и
энтропии будет на диаграмме определяться
точками 2, 3 и т.д. точкой В.
Если через все эти точки провести плавную
кривую, то она будет графически изображать
характер изменения энтропии при
нагревании воды от 0 ^оС
до
.

При дальнейшем
подводе теплоты вода начнет превращаться
в пар, энтропия будет продолжать
увеличиваться, но температура не будет
изменяться, поэтому линия процесса для
этой стадии парообразования изобразится
в виде прямой ВС,
параллельной оси абсцисс. Точка С
определяет состояние, в котором вся
вода превратилась в пар (состояние
сухого пара). Изменение энтропии в
процессе парообразования, т.е. от точки
В
до точки С,
может быть подсчитано по уравнению

(6.2)

.

При дальнейшем
подводе теплоты пар перейдет в область
перегрева, при этом будут возрастать
энтропия и температура его. Линия
процесса для данной стадии парообразования
CD
строится по уравнению

(6.3)

= 2,3
lg

.

Таким образом,
весь процесс получения перегретого
пара изобразится ломаной линией ABCD.

Значение энтропии
пара в точке С
может быть подсчитано по уравнению

(6.4)

.

И

(6.5)

зменение энтропии изобразится на
диаграмме суммой отрезковиВС;
следовательно,

ВС,

откуда следует,
что

В

(6.6)

С =.

Если процесс
парообразования не доводить до конца,
т.е. остановиться на какой-нибудь точке
Е,
которая будет определять состояние
влажного пара степени сухости х,
то изменение энтропии можно подсчитать
по уравнению

(6.7)

.

На диаграмме

(6.8)

ВЕ,

откуда следует,
что

В

(6.9)

Е =
.

Деля уравнение
(6.9) на уравнение (6.6), получим

=
х.

Следовательно,
отношение
равно степени сухости пара. Если повысить
давление воды, из которой был получен
перегретый пар, то очевидно, что при
температуре, соответствующей точкеВ,
кипение еще не наступит; для того чтобы
вода закипела, ее необходимо подогреть
до более высокой температуры, при этом
увеличится и энтропия. Момент начала
кипения определится точкой
,
расположенной на продолжении линииАВ,
а состояние сухого пара –
(рис.
6.2).

Если же давление
воды понизить, то момент начала кипения
изобразится какой-нибудь точкой В₁,
лежащей также на прямой АВ,
но ниже точки В.
При этом давлении состояние сухого пара
изобразится точкой С₁.

Беря разные значения
давлений воды, получим ряд точек: В₁,
В₂,
В₃
и т.д., соответствующих началу кипения
воды, и ряд точек: С₁,
С₂,
С₃
и т.д., соответствующих состоянию сухого
пара. Если через эти точки провести
плавные линии, то на диаграмме получатся
две кривые АК
и DК:
первая из них будет являться кривой
жидкости, разделяющей области жидкости
и влажного насыщенного пара, разделяющей
области влажного и перегретого паров.
Как видно на чертеже, эти линии сходятся
и точка пересечения их, очевидно,
является критической точкой К,
о которой уже говорилось раньше.

Если на линиях ВС,
В₁
С₁,
В₂
С₂
и т.д. нанести точки Е,
Е₁,
Е₂,
Е₃
и т.д., соответствующие какому-нибудь
значению степени сухости, и провести
через них плавную кривую, то получим
так называемую линию
постоянной степени сухости
(или постоянного паросодержания) КЕ₄
.

Рис. 6.2. sT
– диаграмма водяного пара (схема)

Таких линий для
различных значений степени сухости
можно нанести на диаграмме несколько;
тогда получим ряд кривых, также сходящихся
в критической точке.

В sT
– диаграмме площадь, ограниченная
линией процесса, осью абсцисс и крайними
ординатами, определяет количество
теплоты, участвующей в процессе. Применим
это свойство sT
– диаграммы к процессу парообразования,
который изобразим линией Ааbс
(рис. 6.3).

Процесс превращения
кипящей воды в пар при этом изобразится
линией ab.
Согласно указанному свойству площадь
прямоугольника abmn
должна определять теплоту парообразования
r.
Действительно, для конечной точки этого
процесса – точки b,
когда пар превратится в сухой, значение
энтропии находят по уравнению:

.

Откуда

.

Рис. 6.3. Изображение
в осях sT
теплоты в процессе парообразования

На рис. 6.3. значение
температуры
определяется отрезкомan,
т.е. высотой прямоугольника abmn,
а
–
отрезкомnm,
равным основанию этого прямоугольника.

Для других стадий
парообразования площадь 0Aan
определяет количество теплоты
,
которое требуется подвести к воде,
взятой при 0^оС,
чтобы довести ее до кипения, а площадь
mbcf
– количество теплоты, затрачиваемый
на перегрев.

Понятно, что сумма
площадей 0Aan
и nabm
представляет величину полной теплоты
сухого пара
.
Если же к эти двум площадям прибавить
еще и площадьmbcf,
то получим графическое изображение
величины полной теплоты перегретого
пара λ. Для влажного пара, состояние
которого определяется, например, точкой
е,
теплота

будет равна
сумме площадей 0Aan
и naet.
Обратное протекание процесса от точки
с
к точке А
связано с уменьшением энтропии, а
следовательно, и с отводом теплоты от
рабочего тела. При этом указанные площади
будут представлять собой количества
отведенной теплоты.

6.3.

s
i
– диаграмма

sT
– диаграмма
является очень наглядной при различных
исследованиях, связанных с теплотой.
Однако в расчетной работе эта диаграмма
неудобна тем, что для нахождения по ней
количества теплоты, участвующей в
процессе, нужно измерять площадь. В тех
случаях, когда линия процесса является
кривой, это представляет некоторые
затруднения. Поэтому в теплотехнических
расчетах часто пользуются диаграммой,
в которой по оси ординат отложены
величины энтальпии, а по оси абсцисс –
изменение энтропии. Для того чтобы найти
величину энтальпии по такой диаграмме,
а следовательно, и количество теплоты,
необходимо измерить лишь длину
соответствующего отрезка по оси ординат,
что, конечно, гораздо проще, чем измерять
площадь. Эта диаграмма получила название
s
i – диаграммы.

Рис. 6.4. s
i
– диаграмма
водяного пара (схема)

На нее наносятся
обычно те же линии, что и в sT
– диаграмме, т.е. кривые жидкости и
сухого насыщенного пара, линии постоянных
давлений и линии постоянных степеней
сухости. Кроме того, на s
i
– диаграмме
наносятся линии постоянных температур,
которые в sT
– диаграмме имеют вид горизонтальных
линий. АК –
линия жидкости, КВ
– линия
сухого пара.

На практике обычно
не приходится иметь дела с очень влажными
парами, область которых находится в
нижней части s
i
– диаграммы.
Поэтому для практических целей пользуются
только правой верхней ее частью, что
дает возможность выполнить ее в более
крупном масштабе и сделать более
подробной и удобной для пользования.
Такая диаграмма построена профессором
Вукаловичем.

Свойства насыщенного пара воды h3O: температура, теплопроводность, вязкость динамическая, теплоемкость изобарная, плотность.

Дополнительные справочные данные по термодинамике

Теплоемкость перегретого пара — Энциклопедия по машиностроению XXL

Ср 1 —средняя теплоемкость перегретого пара в интервале температур от до t.  [c.182]

Если — средняя массовая теплоемкость перегретого пара при постоянном давлении, то  [c.116]

Эту теплоту называют теплотой перегрева. Здесь Ср есть средняя массовая изобарная теплоемкость перегретого пара, которая является сложной функцией давления и температуры. В качестве примера на рис. 1.12 и 1.13 приведена опытная зависимость j = (р(р, t) для водяного пара соответственно в докритической и закритической областях давлений.  [c.35]

Удельная теплоемкость перегретого пара  [c.172]

На рис. 11.15 дан полученный опытным путем график зависимости истинных удельных теплоемкостей перегретого пара от температуры и давления.  [c.172]

Теплоемкость перегретого пара сильно зависит от его температуры и давления и поэтому при определении величины s по этой формуле теплоемкость следовало бы брать по специальным таблицам или графикам. Однако практически значения s определяют либо по таблицам пара, либо по диаграмме s—i. Это же относится и к способам определения энтальпии.  [c.106]

Сп — средняя весовая теплоемкость перегретого пара, ккал/кг -град]  [c.24]

Если необходимо учесть влияние давления на теплоемкость перегретого пара, то вместо выражения (3-15) следует воспользоваться формулой  [c.75]

Термодинамический анализ комбинированных контактных газопаровых циклов можно существенно упростить, если считать, что теплосодержание и теплоемкость перегретого пара, входящего в смесь, зависят только от температуры. Тогда все процессы, совершаемые каждым компонентом смеси, должны протекать  [c.80]

Теплоемкость перегретого пара примерно вдвое превышает теплоемкость воздуха. Соответственно сократится и потребное количество охлаждающего агента.  [c.107]

Теплоемкость перегретого пара Ср зависит как от температуры, так и от его давления. Значения Ср приведены в приложении III. Энтальпию перегретого пара удобнее всего определять по диаграмме is.  [c.130]

Параметры переохлажденного пара. Состояние пара можно приближенно определять путем экстраполяции свойств перегретого пара на метастабильную область. Однако следует иметь в виду, что структура переохлажденного пара в принципе отлична от структуры перегретого. В процессе переохлаждения в паре непрерывно образуются сгустки молекул, которые затем в определенных условиях перерастают в ядра конденсации. Только после этого начинается процесс конденсации. Наличие в паре большого числа сгустков молекул не может не отразиться на свойствах пара. Поэтому при большой величине переохлаждения его теплоемкость в принципе должна отличаться от теплоемкости перегретого пара.  [c.24]

Ср — средняя теплоемкость перегретого пара, ккал кг град.  [c.76]

Теплоемкость перегретого пара зависит не только от температуры, но и от давления, как это имеет место у реальных газов.  [c.131]

G увеличением давления теплоемкость возрастает, в особенности в области небольших температур перегрева при повышении температуры от начальной (температуры кипения) теплоемкость сперва снижается, а затем, достигнув минимума, понемногу увеличивается. Некоторые численные значения теплоемкости приведены в табл. 12. При средних давлениях 30—40 ата и температурах 380—450 С теплоемкость перегретого пара находится в пределах примерно 0,6—0,7 ккал кг-град.  [c.131]

Средняя весовая теплоемкость перегретого пара при постоянном давлении, ккал/кг-град. (в пределах от /н до tae)  [c.131]

Срт — средняя изобарная теплоемкость перегретого пара в интервале температур от Гн до Т, кДж/(кг-К).  [c.68]

В отличие от идеального газа теплоемкость перегретого пара при р = onst зависит не только от температуры, но и от д а в л е н и я. Аналитические зависимости Срт = = / (р, t) сложны, и пользоваться ими в повседневных расчетах не представляется возможным. В таблицах водяного пара, выпускавшихся в последние годы, значения Срт не приводятся. Вместо них даются значения энтальпий  [c.117]

Изобарная и нзохориая теплоемкости перегретого пара — положительные и, следовательно, изобары и изохоры в области перегретого пара в первом приближении есть логарифмические линии, поднимающиеся вверх с увеличением энтропии. Так как Ср > с , то изохоры идут круче изобар. Изоэнтропы на Ti-диаграмме есть прямые, параллельные оси ОТ, а изотермы — прямые, параллельные оси Os.  [c.38]

Удельная теплоемкость перегретого пара при р = onst является функцией не юлько 1емиературы, ио и давления, что установлено опьп-ным путем (рис. 44, а). Эмпирические зависимости Ср = Су р, Т) очень  [c.156]

Приведенный анализ влияния отдельных иа(1аметров и свойств рабочего тела на КПД парового цикла свидетельствует о том, что рабочие ie, ia современных паросиловых установок должны иметь высокие температуры иасыигення при сравнительно небольших давлениях низкие температуры насыщения в конце процесса расширения (примерно равные температурам окружающей среды) при легко осуществимом в энергетической технике вакууме , малые теплоемкости жидкости н болынпе теплоемкости перегретого пара.  [c.316]

Ср — средняя теплоемкость перегретого пара в интервале при давленииккал кг-°С.  [c.208]

Из (1.2) следует, что во всех случаях для повышения термического КПД цикла желательно иметь рабочее тело с низкой теплоемкостью жидкости и высокой теплоемкостью перегретого пара. При отсутствии или незначительном влиянии перегрева пара на iqj, характерном для ПТУ с жидкими металлами и ОРТ, теплота парообразования должна быть как можно большей. Поэтому для увеличения КПД r t необходимо рабочее тело с наибольшими значениями числа Клаузиуса К1 = rj( T), отнесенного к температуре Г . С ростом этого числа уменьшаются потери от неадиабатичности процесса 1—2, характеризуемые 5i2 2 i i2 на рис. 1.1, и увеличивается доля теплоты, подводимой при температуре Гн- Зависимость tit от числа Клаузиуса выражается соотношением [461  [c.8]

Чтобы с наименьшей погрешностью вычислить среднюю теплоемкость пара, воспользуемся таблицей средних теплоемкостей перегретого пара, по которым можно определить теплоемкость в пределах 250 -г- 1000° С, а далее используем таблищл теплоемкостей Н О [61, рассматривающих пар как идеальный газ. При этом получим  [c.78]

Энтропия перегретого водяного пара. — таблицы Tehtab.ru

ПАРОВЫЕ ТАБЛИЦЫ

Приведенные ниже таблицы свойств пара взяты непосредственно из главы 5.5.3 Руководства по проектированию теплообменников, 1986 г., составленного К. Ф. Битоном.

Таблицы в этом разделе перепечатаны с разрешения NBS / NRC Steam Tables.

Символы и номенклатура таблиц

90 018 кг / с ² = Н / м

Базовым состоянием для всех значений свойств является жидкость в тройной точке, для которой удельная внутренняя энергия и удельная энтропия установлены равными нулю.

Рисунок 1. Вязкость.

Рисунок 2. Теплопроводность.

Рисунок 3. Число Прандтля.

Таблица 1. Насыщение (температура)

Таблица 2. Насыщение (давление)

Таблица 3. Сжатая вода и перегретый пар

Таблица 4. Удельная теплоемкость при постоянном давлении

Таблица 5. Вязкость

Таблица 6.Теплопроводность

Таблица 7. Число Прандтля

Таблица 8. Свойства сосуществующих фаз: вязкость, теплопроводность, проводимость, число Прандтля, диэлектрическая проницаемость, поверхностное натяжение

Таблица 9. Коэффициент теплового расширения β = ( 1 / ν) (∂ν / ∂T) _p жидкой воды как функция давления и температуры. (β в 10 ⁻³ / K.)

Таблица 10. Температуропроводность æ жидкой воды как функция давления и температуры.(k дюймов 10 ⁻⁶ м ² / сек.)

ССЫЛКИ

Хаар Л., Галлахер Дж. С. и Келл Г. С. (1984) Термодинамические и транспортные свойства и компьютерные программы для паров и жидких состояний воды в единицах измерения S.I. NBS / NRC, Hemisphere, Вашингтон, округ Колумбия

VDI — Wärmeatlas (1974) 2-е изд., Verein Deutsches Ingenieure, Дюссельдорф.

Список литературы

1. Хаар, Л., Галлахер, Дж. С., и Келл, Г.S. (1984) Термодинамические и транспортные свойства и компьютерные программы для пара и жидких состояний воды в единицах S.I. NBS / NRC, Hemisphere, Washington, D.C.
2. VDI — Wärmeatlas (1974) 2-е изд., Verein Deutsches Ingenieure, Düsseldorf. DOI: 10.1002 / cite.330470908

.

Свойства насыщенного пара — Давление в барах

Для полного стола — поверните экран!

25,63,38

614,46

6

6

8

1,17,92

102,32

1,3

111,57

2698,97

270,99

270,9 645,83

2

2

2192,98

2718 520,04

5

30

30

663,91

2

2

1970,73

464,61

8

8

2,9036

30

0,074

¹⁾ 1 бар абс. = 0 бар ман. = 100 кПа абс. = Атмосферное давление

• Вакуумный пар является общим термином насыщенный пар при температуре ниже 100 ° C .

Пример — Кипящая вода при 100 ^o C , 0 бар (100 кПа) Атмосферное давление

При атмосферном давлении (0 бар г, абсолютное давление 1 бар) вода кипит при 100 ^o C и 417,51 кДж энергии требуется для нагрева 1 кг воды от 0 ^o C до температуры кипения 100 ^o C .

Следовательно, удельная энтальпия воды при 0 бар г (абсолютная 1 бар ) и 100 ^o C равна 417.51 кДж / кг .

Еще 2257,92 кДж энергии требуется для испарения 1 кг воды при 100 ^o C в 1 кг пара при 100 ^o C . Следовательно, при 0 бар г ( абсолютного 1 бар ) удельная энтальпия испарения составляет 2257,19 кДж / к г.

Полная удельная энтальпия пара при 0 бар манометра составляет: