Отдел продаж

Телефоны: (3532) 25-27-22, 93-60-02, 93-50-02

E-mail: [email protected]

г.Оренбург, ул.Беляевская, д.50/1, стр.1

 

Разное

Удельная теплоемкость перегретого пара таблица: Теплофизические свойства водяного пара: плотность, теплоемкость, теплопроводность

Содержание

Свойства пара / Техническая информация / Темп-ресурс

Свойства пара

Что это такое и как им пользоваться


Численные значения параметров теплоты, а также взаимосвязь между температурой и давлением, приведенные в настоящем Руководстве, взять из Таблицы «Свойства насыщенного пара».

Определение применяемых терминов:

Насыщенный пар

Чистый пар, температура которого соответствует температуре кипения воды при данном давлении.

Абсолютное давление

Абсолютное давления пара в барах (избыточное плюс атмосферное).

Зависимость между температурой и давлением

Каждому значению давления чистого пара соответствует определенная температура. Например: температура чистого пара при давлении 10 бар всегда равна 180°С.

Удельный объём пара

Масса пара, приходящаяся на единицу его объёма, кг/м3.

Теплота кипящей жидкости

Количество тепла, которое требуется чтобы повысить температуру килограмма воды от 0°С до точки кипения при давлении и температуре, указанных в Таблице. Выражается в ккал/кг.

Скрытая температура парообразования

Количество тепла в ккал/кг, необходимое для превращения одного килограмма воды при температуре кипения в килограмм пара. При конденсации одного килограмма пара в килограмм воды высвобождает такое же самое количество теплоты. Как видно из Таблицы, для каждого сочетания давления и температуры величина этой теплоты будет разной.

Полная теплота насыщенного пара

Сумма теплоты кипящей жидкости и скрытой теплоты парообразования в ккал/кг. Она соответствует полной теплоте, содержащейся в паре с температурой выше 0°С.

Как пользоваться таблицей

 Кроме определения зависимости между давлением и температурой пара, Вы, также, можете вычислить количество пара, которое превратится в конденсат в любом теплообменнике, если известно передаваемое им количество теплоты в ккал. И наоборот, Таблицу можно использовать для определения количества переданной теплообменником теплоты если известен расход образующегося конденсата.





























































1

2

3

4

5

6

7

Абсолют.

Давление

бар

Температ

пара

°C

Уд.объем

пара

м3/кг

Плотность

пара

кг/м3

Теплота

жидкости

ккал/кг

Скрытая

теплота

парообра-

зования

ккал/кг

Полная

теплота

пара

P

t

V

7

q

r

X=q+r

0,010

7,0

129,20

0,007739

7,0

593,5

600,5

0,020

17,5

67,01

0,01492

17,5

587,6

605,1

0,030

24,1

45,67

0,02190

24,1

583,9

608,0

0,040

29,0

34,80

0,02873

28,9

581,2

610,1

0,050

32,9

28,19

0,03547

32,9

578,9

611,8

0,060

36,2

23,47

0,04212

36,2

577,0

613,2

0,070

39,0

20,53

0,04871

39,0

575,5

614,5

0,080

41,5

18,10

0,05523

41,5

574,0

615,5

0,090

43,8

16,20

0,06171

43,7

572,8

616,5

0,10

45,8

14,67

0,06814

45,8

571,8

617,6

0,20

60,1

7,650

0,1307

60,1

563,3

623,4

0,30

69,1

5,229

0,1912

69,1

558,0

627.1

0,40

75,9

3,993

0,2504

75,8

554,0

629,8

0,50

81,3

3,240

0,3086

81,3

550,7

632,0

0,60

86,0

2,732

0,3661

85,9

547,9

633,8

0,70

90,0

2,365

0,4229

89,9

545,5

635,4

0,80

93,5

2,087

0,4792

93,5

543,2

636,7

0,90

96,7

1,869

0,5350

96,7

541,2

637,9

1,00

99,6

1,694

0,5904

99,7

539,3

639,0

1,5

111,4

1,159

0,8628

111,5

531,8

643,3

2,0

120,2

0,8854

1,129

120,5

525,9

646,4

2,5

127,4

0,7184

1,392

127,8

521,0

648,8

3,0

133,5

0,6056

1,651

134,1

516,7

650,8

3,5

138,9

0,5240

1,908

139,5

512,9

652,4

4,0

143,6

0,4622

2,163

144,4

509,5

653,9

4,5

147,9

0,4138

2,417

148,8

506,3

655,1

5,0

151,8

0,3747

2,669

152,8

503,4

656,2

6,0

158,8

0,3155

3,170

160,1

498,0

658,1

7,0

164,9

0,2727

3,667

166,4

493,3

659,7

8,0

170,4

0,2403

4,162

172,2

488,8

661,0

9,0

175,4

0,2148

4,655

177,3

484,8

662,1

10

179,9

0,1943

5,147

182,1

481,0

663,1

11

184,1

0,1774

5,637

186,5

477,4

663,9

12

188,0

0,1632

6,127

190,7

473,9

664,6

13

191,6

0,1511

6,617

194,5

470,8

665,3

14

195,0

0,1407

7,106

198,2

467,7

665,9

15

198,3

0,1317

7,596

201,7

464,7

666,4

16

201,4

0,1237

8,085

205,1

461,7

666,8

17

204,3

0,1166

8,575

208,2

459,0

667,2

18

207,1

0,1103

9,065

211,2

456,3

667,5

19

209,8

0,1047

9,555

214,2

453,6

667,8

20

212,4

0,09954

10,05

217,0

451,1

668,1

25

223,9

0,07991

12,51

229,7

439,3

669,0

30

233,8

0,06663

15,01

240,8

428,5

669,3

40

250,3

0,04975

20,10

259,7

409,1

668,8

50

263,9

0,03943

25,36

275,7

391,7

667,4

60

275,6

0,03244

30,83

289,8

375,4

665,2

70

285,8

0,02737

36,53

302,7

359,7

662,4

80

295,0

0,02353

42,51

314,6

344,6

659,2

90

303,3

0,02050

48,79

325,7

329,8

655,5

100

311,0

0,01804

55,43

336,3

315,2

651,5

110

318,1

0,01601

62,48

346,5

300,6

647,1

120

324,7

0,01428

70,01

356,3

286,0

642,3

130

330,8

0,01280

78,14

365,9

271,1

637,0

140

336,6

0,01150

86,99

375,4

255,7

631,1

150

342,1

0,01034

96,71

384,7

239,9

624,6

200

365,7

0,005877

170,2

436,2

141,4

577,6

1 ккал = 4,186 кдж

1 кдж  = 0,24 ккал

1 бар  = 0,102 МПа

ПАР ВТОРИЧНОГО ВСКИПАНИЯ

Что такое пар вторичного вскипания:

Когда горячий конденсат или вода
из котла, находящиеся под определенным давлением, выпускают в пространство, где
действует меньшее давление, часть жидкости вскипает и превращается в так
называемый пар вторичного вскипания.

Почему он имеет важное значение :

Этот пар важен потому, что в нем
содержится определенное количество теплоты, которая может быть использована для
повышения экономичности работы предприятия, т.к. в противном случае она будет
безвозвратно потеряна. Однако, чтобы получить пользу от пара вторичного
вскипания, нужно знать как в каком количестве он образуется в конкретных
условиях.

Как он образуется :

Если воду нагревать при атмосферном давлении, ее
температура будет повышаться пока не достигнет 100°С – самой высокой
температуры, при которой вода может существовать при данном давлении в виде
жидкости. Дальнейшее добавление теплоты не повышает температуру воды, а
превращает ее в пар.

Теплота, поглощенная водой в
процессе повышения температуры до точки кипения, называется физической теплотой
или тепло-содержанием. Теплота, необходимая для превращения воды в пар, при
температуре точки кипения, называется скрытой теплотой парообразования.
Единицей теплоты, в общем случае, является килокалория (ккал), которая равна
количеству тепла, необходимому для повышения температуры одного килограмма воды
на 1°С при атмосферном давлении.

Однако, если воду нагревать при
давлении выше атмосферного, ее точка кипения будет выше 100°С, в силу чего
увеличится также и количество требуемой физической теплоты. Чем выше давление,
тем выше температура кипения воды и ее теплосодержание. Если давление
понижается, то теплосодержание также уменьшается и температура кипения воды
падает до температуры, соответствующей новому значению давления. Это значит,
что определенное количество физической теплоты высвобождается. Эта избыточная
теплота будет поглощаться в форме скрытой теплоты парообразования, вызывая
вскипание части воды и превращение ее в пар. Примером может служить выпуск
конденсата из конденсатоотводчика или выпуск воды из котла при продувке.
Количество образующегося при этом пара можно вычислить.

Конденсат при температуре пара 179,9
°C
и
давлении 10 бар обладает теплотой в количестве 182, 1ккал/кг. См. Колонку 5
таблицы параметров пара. Если его выпускать в атмосферу, т.е. при абсолютном
давлении 1 бар, теплосодержание конденсата сразу же упадет до 99,7 ккал/кг.
Избыток теплоты в количестве 82,3 ккал/кг вызовет вторичное вскипание части
конденсата. Величину части конденсата в %, которая превратится в пар вторичного
вскипания, определяют следующим образом :

Разделите разницу между
теплосодержанием конденсата при большем и при меньшем давлениях на величину
скрытой теплоты парообразования при меньшем давлением значении давления и
умножьте результат на 100.

Выразив это в виде формулы,
получим :

% пар вторичного вскипания

q1 = теплота конденсата при
большем значении  давления до его выпуска

q2 = теплота конденсата при
меньшем значении давления, т.е. в пространстве, куда производится выпуск

r   = 
скрытая теплота парообразования пара при меньшем значении давления, при
котором производится выпуск конденсата

% пара вторичного вскипания =

 

График 1.


 

 

График 2.                                                                                                    

 

Объем пара вторичного вскипания при выпуске
одного кубического метра конденсата в систему с атмосферным давлением.

 

 Для упрощения
расчетов, на графике показано количество пара вторичного вскипания, которое
будет образовываться, если выпуск конденсата будет производится при разных
давлениях на выходе

 

 

 

 

 

 

 

 

Влияние присутствия воздуха на температуру пара

Рис. 1 поясняет, к чему приводит
присутствие  воздуха в паропроводах, а в
Таблице 1 и на Графике 1 показана зависимость снижения температуры пара от
процентного содержания в нем воздуха при различных давлениях.

Влияние присутствия воздуха на теплопередачу

Воздух, обладая отличными
изоляционными свойствами, может образовать, по мере конденсации пара,
своеобразное «покрытие» на поверхностях теплопередачи и значительно
понизить ее эффективность.

При определенных условиях, даже
такое незначительное количество воздуха в паре как 0,5% по объему может
уменьшить  эффективность тепло — передачи
на 50%. См. Рис.1

СО2 в газообразной
форме, образовавшись в котле и перемещаясь вместе с паром, может растворится в
конденсате, охлажденном ниже температуры пара, и образовать угольную кислоту.
Эта кислота весьма агрессивна и, в конечном итоге «проест»
трубопроводы и теплообменное оборудование. См. Рис.2. Если в систему попадает
кислород, он может вызвать питтинговую 
коррозию чугунных и стальных поверхностей. См. Рис. 3.

 

 

 

 

Паровая камера со 100%
содержанием пара. Общее давление 10 бар. 
Давления пара 10 бар температура пара 180°С

 

 

 

Рис.1. Камера, в которой
находится смесь пара и воздуха, передает только ту часть теплоты, которая
соответствует парциальному давлению пара, а не полному давлению в ее полости.

 

 

Паровая камера с содержанием
пара 90%

И воздуха 10%. Полное давление
10 бар. Давление

 Пара 9 бар, температура пара 175,4°С

 

Таблица 1.









Снижение температуры паро-воздушной
смеси в зависимости  от содержания
воздуха

Давление

Температура насыщ. пара

Температура паро-воздушной смеси от
к-ва воздуха в объему,°С

бар

°C

10%

20%

30%

2

120,2

116.7

113.0

110.0

4

143.6

140.0

135.5

131.1

6

158.8

154.5

150.3

145.1

8

170.4

165.9

161.3

155.9

10

179.9

175.4

170.4

165.0

Свойства пара

Теплофизические свойства воды и водяного пара (программа расчета)

Методические указания по очистке и контролю возвратного конденсата (РД 34.37.515-93)

Таблица насыщенного пара — статья

0,25


0,30


0,40


0,45


0,50


0,55


0,60


0,65


0,70


0,75


0,80


0,85


0,90


0,95


1,00


1,5


2,0


2,5


3,0


3,5


4,0


4,5


5,0


5,5


6,0


6,5


7,0


7,5


8,0


8,5


9,0


9,5


10,0

64,99


69,12


75,89


78,74


81,35


83,74


85,95


88,02


89,96


91,79


93,51


95,15


96,71


98,20


99,63


111,37


120,23


127,43


133,54


138,87


143,62


147,92


151,84


155,46


158,84


161,99


164,96


167,75


170,41


172,94


175,36


177,66


179,88

6,204


5,229


3,993


3,576


3,240


2,964


2,732


2,535


2,365


2,217


2,087


1,972


1,869


1,777


1,694


1,159


0,8854


0,7184


0,6056


0,5240


0,4622


0,4138


0,3747


0,3426


0,3155


0,2925


0,2727


0,2554


0,2403


0,2268


0,2148


0,2040


0,1943

0,1612


0,1912


0,2504


0,2796


0,3086


0,3374


0,3661


0,3945


0,4229


0,4511


0,4792


0,5071


0,5350


0,5627


0,5904


0,8328


1,129


1,392


1,651


1,908


2,163


2,417


2,669


2,920


3,170


3,419


3,667


3,915


4,162


4,409


4,655


4,901


5,147

271,99


289,30


317,65


329,64


340,56


350,61


359,93


368,62


376,77


384,45


391,72


393,63


405,21


411,49


417,51


467,13


504,70


535,34


561,43


584,27


604,67


623,16


640,12


655,78


670,42


684,12


697,06


709,29


720,94


732,02


742,64


752,81


762,61

2618,3


2625,4


2636,9


2641,7


2646,0


2649,9


2653,6


2656,9


2660,1


2663,0


2665,8


2668,4


2670,9


2673,2


2675,4


2693,4


2706,3


2716,4


2724,7


2731,6


2737,6


2742,9


2747,5


2451,7


2755,5


2758,8


2762,0


2764,8


2767,5


2769,9


2772,1


2774,2


2776,2

2346,4


2336,1


2319,2


2312,0


2305,4


2299,3


2293,6


2288,3


2283,3


2278,6


2274,0


2269,8


2265,6


2261,7


2257,9


2226,2


2201,6


2181,0


2163,2


2147,4


2133,0


2119,7


2107,4


2095,9


2085,0


2074,0


2064,9


2055,5


2046,5


2037,9


2029,5


2021,4


2013,6

6.2. Таблицы перегретого пара

В табл. III
приведены термодинамические свойства
воды и перегретого пара. По этим таблицам
для заданных давлений и температур
можно найти удельный объем, энтальпию
и энтропию однофазной среды – воды и
перегретого пара.

В первом столбце
указаны температуры перегретого пара,
расположенные в порядке их возрастания,
начиная от 0о
С до 1000о
С. Для каждой температуры даются значения
v,
i
и s,
расположенные в последующих столбцах
при различных давлениях перегретого
пара. В
строках по горизонтали указаны давления
начиная от 1 кПа до 100 МПа. Таким образом,
эта таблица дает возможность непосредственно
или интерполяцией найти значения
указанных в ней параметров, не прибегая
к вычислениям.

По таблице IV
можно определить истинную массовую
изобарную теплоемкость воды и водяного
пара
в зависимости от давления и температуры.
В таблицеV
определяется скорость звука в воде и
водяном паре. Пользуясь таблицей VI,
можно определить поверхностное натяжение
воды σ, изобарную теплоемкость
,
теплопроводность λ, динамическую
вязкость µ, число ПрандтляPr
для воды и пара в состоянии насыщения.
В таблицах VII
– IX
определяется динамическая вязкость µ,
теплопроводность λ и число Прандтля Pr
воды и водяного пара.

Рис. 6.4. Термодинамические
свойства воды и перегретого пара

6.3. sT
диаграмма

Для изображения
в системе sTкоординат
процесса парообразования необходимо
пользоваться такими соотношениями для
этого процесса, которые были бы выражены
через параметры s
и Т.
При построении sTдиаграммы
для первой стадии парообразования
нагрева 1 кг
воды от 0 оС
до температуры кипения
– пользуются уравнением:

(6.1)

,

в котором Т


и s

.

Если Т
равно 273 К
(т.е. 0 оС),
как видно из уравнения, s
= 0 и, следовательно точка, определяющая
это состояние воды, должна лежать на
оси ординат. Обозначим эту точку через
А (рис. 6.1).

Рис. 6.1. Изображение
процесса парообразования при постоянном
давлении

в осях sТ.

Если воду подогреть
до температуры, положим, Т1,
то энтропия, увеличиваясь, станет равной
s1,
и состояние воды будет определяться
точкой 1. Если подогреть воду больше, то
температура ее будет возрастать, принимая
значения Т2,
Т3
и т. д. до температуры
,
когда вода начнет кипеть. При этом
энтропия воды будет также все время
увеличиваться и принимать значения
соответственноs2,
s3
и, наконец,
s
(при температуре, равной
).

Состояние пара
при указанных значениях температуры и
энтропии будет на диаграмме определяться
точками 2, 3 и т.д. точкой В.
Если через все эти точки провести плавную
кривую, то она будет графически изображать
характер изменения энтропии при
нагревании воды от 0 оС
до
.

При дальнейшем
подводе теплоты вода начнет превращаться
в пар, энтропия будет продолжать
увеличиваться, но температура не будет
изменяться, поэтому линия процесса для
этой стадии парообразования изобразится
в виде прямой ВС,
параллельной оси абсцисс. Точка С
определяет состояние, в котором вся
вода превратилась в пар (состояние
сухого пара). Изменение энтропии в
процессе парообразования, т.е. от точки
В
до точки С,
может быть подсчитано по уравнению

(6.2)

.

При дальнейшем
подводе теплоты пар перейдет в область
перегрева, при этом будут возрастать
энтропия и температура его. Линия
процесса для данной стадии парообразования
CD
строится по уравнению

(6.3)

= 2,3
lg

.

Таким образом,
весь процесс получения перегретого
пара изобразится ломаной линией ABCD.

Значение энтропии
пара в точке С
может быть подсчитано по уравнению

(6.4)

.

И

(6.5)

зменение энтропии изобразится на
диаграмме суммой отрезковиВС;
следовательно,

ВС,

откуда следует,
что

В

(6.6)

С =.

Если процесс
парообразования не доводить до конца,
т.е. остановиться на какой-нибудь точке
Е,
которая будет определять состояние
влажного пара степени сухости х,
то изменение энтропии можно подсчитать
по уравнению

(6.7)

.

На диаграмме

(6.8)

ВЕ,

откуда следует,
что

В

(6.9)

Е =
.

Деля уравнение
(6.9) на уравнение (6.6), получим

=
х.

Следовательно,
отношение
равно степени сухости пара. Если повысить
давление воды, из которой был получен
перегретый пар, то очевидно, что при
температуре, соответствующей точкеВ,
кипение еще не наступит; для того чтобы
вода закипела, ее необходимо подогреть
до более высокой температуры, при этом
увеличится и энтропия. Момент начала
кипения определится точкой
,
расположенной на продолжении линииАВ,
а состояние сухого пара –
(рис.
6.2).

Если же давление
воды понизить, то момент начала кипения
изобразится какой-нибудь точкой В1,
лежащей также на прямой АВ,
но ниже точки В.
При этом давлении состояние сухого пара
изобразится точкой С1.

Беря разные значения
давлений воды, получим ряд точек: В1,
В
2,
В
3
и т.д., соответствующих началу кипения
воды, и ряд точек: С1,
С
2,
С
3
и т.д., соответствующих состоянию сухого
пара. Если через эти точки провести
плавные линии, то на диаграмме получатся
две кривые АК
и DК:
первая из них будет являться кривой
жидкости, разделяющей области жидкости
и влажного насыщенного пара, разделяющей
области влажного и перегретого паров.
Как видно на чертеже, эти линии сходятся
и точка пересечения их, очевидно,
является критической точкой К,
о которой уже говорилось раньше.

Если на линиях ВС,
В1
С
1,
В
2
С
2
и т.д. нанести точки Е,
Е1,
Е2,
Е
3
и т.д., соответствующие какому-нибудь
значению степени сухости, и провести
через них плавную кривую, то получим
так называемую линию
постоянной степени сухости

(или постоянного паросодержания) КЕ4
.

Рис. 6.2. sT
– диаграмма водяного пара (схема)

Таких линий для
различных значений степени сухости
можно нанести на диаграмме несколько;
тогда получим ряд кривых, также сходящихся
в критической точке.

В sT
– диаграмме площадь, ограниченная
линией процесса, осью абсцисс и крайними
ординатами, определяет количество
теплоты, участвующей в процессе. Применим
это свойство sT
– диаграммы к процессу парообразования,
который изобразим линией Ааbс
(рис. 6.3).

Процесс превращения
кипящей воды в пар при этом изобразится
линией ab.
Согласно указанному свойству площадь
прямоугольника abmn
должна определять теплоту парообразования
r.
Действительно, для конечной точки этого
процесса – точки b,
когда пар превратится в сухой, значение
энтропии находят по уравнению:

.

Откуда

.

Рис. 6.3. Изображение
в осях sT
теплоты в процессе парообразования

На рис. 6.3. значение
температуры
определяется отрезкомan,
т.е. высотой прямоугольника abmn,
а

отрезкомnm,
равным основанию этого прямоугольника.

Для других стадий
парообразования площадь 0Aan
определяет количество теплоты
,
которое требуется подвести к воде,
взятой при 0оС,
чтобы довести ее до кипения, а площадь
mbcf
– количество теплоты, затрачиваемый
на перегрев.

Понятно, что сумма
площадей 0Aan
и nabm
представляет величину полной теплоты
сухого пара
.
Если же к эти двум площадям прибавить
еще и площадьmbcf,
то получим графическое изображение
величины полной теплоты перегретого
пара λ. Для влажного пара, состояние
которого определяется, например, точкой
е,
теплота

будет равна
сумме площадей 0Aan
и naet.
Обратное протекание процесса от точки
с
к точке А
связано с уменьшением энтропии, а
следовательно, и с отводом теплоты от
рабочего тела. При этом указанные площади
будут представлять собой количества
отведенной теплоты.

6.3.

s
i
диаграмма

sT
– диаграмма
является очень наглядной при различных
исследованиях, связанных с теплотой.
Однако в расчетной работе эта диаграмма
неудобна тем, что для нахождения по ней
количества теплоты, участвующей в
процессе, нужно измерять площадь. В тех
случаях, когда линия процесса является
кривой, это представляет некоторые
затруднения. Поэтому в теплотехнических
расчетах часто пользуются диаграммой,
в которой по оси ординат отложены
величины энтальпии, а по оси абсцисс –
изменение энтропии. Для того чтобы найти
величину энтальпии по такой диаграмме,
а следовательно, и количество теплоты,
необходимо измерить лишь длину
соответствующего отрезка по оси ординат,
что, конечно, гораздо проще, чем измерять
площадь. Эта диаграмма получила название
s
i –
диаграммы.

Рис. 6.4. s
i
диаграмма
водяного пара (схема)

На нее наносятся
обычно те же линии, что и в sT
– диаграмме, т.е. кривые жидкости и
сухого насыщенного пара, линии постоянных
давлений и линии постоянных степеней
сухости. Кроме того, на s
i
диаграмме
наносятся линии постоянных температур,
которые в sT
– диаграмме имеют вид горизонтальных
линий. АК
линия жидкости, КВ
– линия
сухого пара.

На практике обычно
не приходится иметь дела с очень влажными
парами, область которых находится в
нижней части s
i
диаграммы.
Поэтому для практических целей пользуются
только правой верхней ее частью, что
дает возможность выполнить ее в более
крупном масштабе и сделать более
подробной и удобной для пользования.
Такая диаграмма построена профессором
Вукаловичем.

Свойства насыщенного пара воды h3O: температура, теплопроводность, вязкость динамическая, теплоемкость изобарная, плотность.

Навигация по справочнику TehTab.ru:  главная страница  / / Техническая информация / / Свойства рабочих сред / / Водяной пар.  / / Свойства насыщенного пара воды h3O: температура, теплопроводность, вязкость динамическая, теплоемкость изобарная, плотность.

Свойства насыщенного пара водыСвойства насыщенного пара воды H2O: температура, теплопроводность, вязкость динамическая, теплоемкость изобарная, плотность.










































Температура, ° C Теплопроводность, ккал/(м*ч*К) Вязкость динамическая,10-6 Н*с/м2 Теплоемкость изобарная, ккал/(кг*К) Плотность, кг/м3
0 0.0151 8.238 0.4451 0.0048
10 0.0156 8.532 0.4461 0.0093
20 0.0161 8.924 0.4475 0.0172
30 0.0166 9.316 0.4497 0.0303
40 0.0172 9.709 0.4523 0.0511
50 0.0179 10.00 0.4554 0.0830
60 0.0185 10.40 0.4595 0.1301
70 0.0191 10.59 0.4642 0.1981
80 0.0198 11.18 0.4702 0.2932
90 0.0205 11.57 0.4774 0.4232
100 0.0213 11.96 0.4857 0.5974
110 0.0221 12.45 0.4955 0.8260
120 0.0229 12.85 0.5072 1.121
130 0.0239 13.24 0.5206 1.496
140 0.0247 13.53 0.5361 1.966
150 0.0257 13.93 0.5540 2.547
160 0.0269 14.32 0.5746 3.259
170 0.0280 14.71 0.5980 4.122
180 0.0293 15.10 0.6245 5.160
190 0.0306 15.59 0.6546 6.317
200 0.0322 15.99 0.6885 7.865
210 0.0338 16.38 0.7267 9.595
220 0.0356 16.87 0.7697 11.63
230 0.0377 17.36 0.8182 14.00
240 0.0399 17.75 0.8731 16.77
250 0.0425 18.24 0.9357 19.99
260 0.0454 18.83 1.008 23.74
270 0.0486

19.32

1.092 28.11
280 0.0523 19.91 1.193 33.32
290 0.0567 20.59 1.316 39.20
300 0.0618 21.28 1.466 46.25
310 0.0680 21.97 1.662 54.67
320 0.0754 22.85 1.923 64.77
330 0.0850 23.93 2.290 77.16
340 0.0971 25.20 2.847 92.76

350

0.1117 26.58 3.809 113.4
360 0.1289 29.13 6.398 143.5
370 0.1573 33.71 26.96 201.7

Нашли ошибку? Есть дополнения? Напишите нам об этом, указав ссылку на страницу.

TehTab.ru

Реклама, сотрудничество: [email protected]

Обращаем ваше внимание на то, что данный интернет-сайт носит исключительно информационный характер. Информация, представленная на сайте, не является официальной и предоставлена только в целях ознакомления. Все риски за использование информаци с сайта посетители берут на себя. Проект TehTab.ru является некоммерческим, не поддерживается никакими политическими партиями и иностранными организациями.

Дополнительные справочные данные по термодинамике

Дополнительные справочные данные по термодинамике

Здесь приведены данные, связанные прежде всего с со сменой агрегатного состояния вещества в различных условиях. Наряду с этим для термодинамических расчётов часто необходимы и различные тепловые параметры, такие как теплоёмкость, теплопроводность, теплота плавления или кипения, а также механические величины, прежде всего удельная плотность. Все эти данные, которые, пожалуй, можно назвать «термостатикой» , на данном сайте объединены в единую таблицу и находятся на отдельной странице.

Основные законы и формулы термодинамики приведены здесь.

Внимание! Все приведённые данные не являются истиной в последней инстанции и периодически дополняются и уточняются. Просмотр всей ширины таблиц возможен в полноэкранном режиме при разрешении экрана по горизонтали не менее 1280 пикселей, для меньшей ширины окна браузера может потребоваться использование горизонтальной прокрутки.

В случае использования специальных технических или эмпирических формул, следует проверить, в каких именно единицах измерения туда надо подставить данные, и при необходимости перед расчётом выполнить соответствующие преобразования значений к необходимым единицам измерения.


Зависимости параметров жидкостей от давления и температуры
   Зависимость удельной теплоёмкости воды от температуры
   Зависимость коэффициента теплового расширения воды от давления и температуры
   Зависимость температуры наибольшей плотности воды от давления
   Зависимость поверхностного натяжения воды и спирта от температуры
Кипение и давление
   Свойства насыщенного водяного пара (в равновесии с жидкой фазой)
   Параметры этилового спирта при различных давлениях и температурах
   Удельные теплоёмкости газов
Кинетические параметры газов и паров
   Газокинетические параметры и скорости звука для газов и паров
   Зависимость скорости звука в воздухе от температуры

Зависимости параметров жидкостей от давления и температуры

Зависимость удельной теплоёмкости воды от температуры

Данные приведены для воды в жидком агрегатном состоянии при стандартном атмосферном давлении.

Температура, °С 0 15 20 40 60 80
Теплоёмкость, Дж / (кг · К) 4151.5 4118.5 4112.7 4109.0 4121.8 4137.0
Теплоёмкость, кал / (г · °С) 1.0080 1.0000 0.9986 0.9977 1.0008 1.0045
Зависимость коэффициента теплового расширения воды от давления и температуры
Давление Коэффициент объёмного теплового расширения β, 1 / K при разных температурах
Па ат 0°С .. 10°С 10°С .. 20°С 20°С .. 50°С 60°С .. 70°С 90°С .. 100°С
9.81·104 1 0.14·10-4 1.50·10-4 4.22·10-4 5.56·10-4 7.19·10-4
9.81·106 100 0.43·10-4 1.65·10-4 4.22·10-4 5.48·10-4
19.62·106 200 0.72·10-4 1.83·10-4 4.26·10-4 5.39·10-4
49.05·106 500 1.49·10-4 2.36·10-4 4.29·10-4 5.23·10-4 6.61·10-4
88.29·106 900 2.29·10-4 2.89·10-4 4.37·10-4 5.14·10-4 6.61·10-4
Зависимость температуры наибольшей плотности воды от давления
Давление, Па 101325 (1 атм) 4.08·106 (40.3 атм) 1.42·107 (140 атм)
Температура наибольшей плотности, °С +4.15 +3.3 +0.6
Зависимость поверхностного натяжения воды и спирта от температуры

Данные приведены для жидкого агрегатного состоянии при различных давлениях (давление не влияет на поверхностное натяжения  α).

Температура, °С 0 30 60 90 120 150 180 210 240 300 370
α воды, 10–3Н/м 75.60 71.18 66.18 60.75 54.90 48.63 42.25 35.40 28.57 14.40 0.47
α спирта этилового, 10–3Н/м 24.4 21.9 19.2 16.4 13.4 10.1 6.7 3.3 0.1 нет нет

Кипение и давление

Температура кипения жидкостей определяется давлением у её поверхности, а теплота парообразования — температурой.

Свойства насыщенного водяного пара (в равновесии с жидкой фазой)

Давление указано в нескольких единицах измерений, включая технические атмосферы (1 ат = 0.968 атм = 1 кг / см2 = 735,66 мм рт.ст.).

Давление Температура (кипения) Удельная теплота парообразования, Дж / кг Удельный объём пара, м3 / кг Удельная плотность воды, кг / м3
Па атм кг / см2 (ат) мм рт.ст.
588 0.0058 0.006 4.4 0°С 2.500·106 207 999.87
1.96·103 0.019 0.02 15 17.2°С 2.457·106 63.3 999
9.80·103 0.097 0.1 74 45.4°С 2.388·106 14.96 990
1.96·104 0.19 0.2 147 59.7°С 2.360·106 7.8 988
3.92·104 0.39 0.4 294 75.4°С 2.322·106 4.071 974
5.88·104 0.58 0.6 441 85.45°С 2.297·106 2.785 968
7.84·104 0.77 0.8 588 93.0°С 2.278·106 2.127 963
8.82·104 0.87 0.9 662 96.2°С 2.269·106 1.905 961
9.80·104 0.968 1.00 736 99.1°С 2.262·106 1.726 959
1.013·105 1.000 1.0333 760.0 100.0°С 2.260·106 1.674 958.38
1.21·105 1.19 1.23 905 105.0°С 2.242·106 1.420
1.77·105 1.74 1.80 1324 116.3°С 2.215·106 0.996
1.96·105 1.94 2.00 1471 119.6°С 2.206·106 0.902
2.23·105 2.20 2.27 1672 125.0°C
2.94·105 2.90 3.0 2207 132.9°С 2.168·106 0.617
3.92·105 3.87 4.0 2942 142.9°С 2.137·106 0.4708
4.90·105 4.83 5.0 3677 151.1°С 2.111·106 0.3818 917
5.88·105 5.81 6.0 4413 158.1°С 2.088·106 0.3214
6.86·105 6.77 7.0 5149 164.2°С 2.067·106 0.2778
7.84·105 7.74 8.0 5884 169.6°С 2.048·106 0.2448
8.82·105 8.71 9.0 6620 174.5°С 2.031·106 0.2189
9.81·105 9.68 10.0 7357 179.0°С 2.014·106 0.1980
1.18·106 11.6 12.0 8826 187.1°С 1.984·106 0.1663
1.37·106 13.6 14.0 1.03·104 194.1°С 1.956·106 0.1434
1.57·106 15.5 16.0 1.18·104 200.4°С 1.930·106 0.1261 869
1.77·106 17.4 18.0 1.32·104 206.2°С 1.907·106 0.1125
1.96·106 19.4 20.0 1.47·104 211.4°С 1.882·106 0.1015
2.94·106 29.0 30.0 2.21·104 232.8°С 1.790·106 0.0679
3.92·106 38.7 40.0 2.94·104 249.2°С 1.712·106 0.0506 794
5.50·106 54.3 56.1 4.13·104 270.0°С 1.605·106 0.0356
7.44·106 73.5 75.9 5.58·104 290°С 1.480·106 0.0255
300°С 710
9.90·106 97.8 101 7.43·104 310°С 1.320·106 0.0183
1.28·107 127 131 9.64·104 330°С 1.140·106 0.0130
1.66·107 164 169 1.24·105 350°С 0.893·106 0.00881 574
2.11·107 208 215 1.58·105 370°С 0.440·106 0.00493
2.218·107 217.9 225.2 1.656·105 374°С 0.113·106 0.00347
2.2122·107 218.37 225.65 1.6597·105 374.15°С 0 0.00326 307

Зависимость температуры кипения воды от высоты водного столба (давления на глубине).

Параметры этилового спирта при различных давлениях и температурах
Давление Температура Удельная плотность жидкой фазы, кг / м3 Удельная теплоёмкость жидкой фазы, Дж / (кг · К) Удельная теплота парообразования, Дж / кг Удельная плотность пара, кг / м3 Удельная теплоёмкость пара, Дж / (кг · К)
Па атм кг / см2 (ат) мм рт.ст.
1.33·104 0.13 0.14 100 34.2°C (кипение)
2.00·104 0.20 0.20 150 42.0°C (кипение)
2.67·104 0.26 0.27 200 47.8°C (кипение)
5.33·104 0.53 0.54 400 62.8°C (кипение)
1.013·105 1.00 1.0333 760 0°C 0.033 1341
1.013·105 1.00 1.0333 760 20°C 790 2430
1.013·105 1.00 1.0333 760 78.15°C (кипение) 8.46·105
1.013·105 1.00 1.0333 760 100°C нет нет нет 1689
1.013·105 1.00 1.0333 760 200°C нет нет нет 2011
1.013·105 1.00 1.0333 760 300°C нет нет нет 2321
1.013·105 1.00 1.0333 760 600°C нет нет нет 3168
1.47·105 1.45 1.50 1100 87.8°C (кипение)
1.93·105 1.91 1.97 1450 95.3°C (кипение)
9.81·105 9.68 10.0 7357 -60°С 1590
9.81·105 9.68 10.0 7357 -40°С 1790
9.81·105 9.68 10.0 7357 -20°С 1990
9.81·105 9.68 10.0 7357 0°С 2200 9.27·105
9.81·105 9.68 10.0 7357 20°С 2410 9.25·105
9.81·105 9.68 10.0 7357 40°С 2620 9.20·105
9.81·105 9.68 10.0 7357 60°С 2840 8.94·105
9.81·105 9.68 10.0 7357 80°С 3060 8.66·105
9.81·105 9.68 10.0 7357 100°С 3280 8.27·105
9.81·105 9.68 10.0 7357 120°С 3520 7.73·105
9.81·105 9.68 10.0 7357 140°С 3750 7.17·105
160°С 6.58·105
180°С 5.84·105
200°С 4.87·105
220°С 3.70·105
240°С 1.69·105
6.18·106 61.0 63.1 4.638·104 243.1°C (крит. точка) 276 0.0 276
Удельные теплоёмкости газов
Температура Кислород Воздух Углекислый газ Водяной пар Этиловый спирт
сp, Дж / (кг · К) γ = cp / cv сp, Дж / (кг · К) γ = cp / cv сp, Дж / (кг · К) γ = cp / cv сp, Дж / (кг · К) γ = cp / cv сp, Дж / (кг · К) γ = cp / cv
0°C 914.9 1.397 1006 1.400 814.8 1.301 1341 1.16
100°C 934.0 1.385 1010 1.397 913.6 1.260 1103 1.28 1689 1.12
200°C 964.0 1.370 1027 1.390 992.7 1.235 1978 1.30 2011 1.10
300°C 994.8 1.353 1048 1.378 1057 1.217 2015 1.29 2321 1.08
600°C 1069 1.321 1115 1.345 1192 1.188 2208 1.26 3168 1.06

Кинетические параметры газов и паров

Газокинетические параметры и скорости звука для газов и паров

Коэффициенты диффузии и скорости звука указаны при 0°С (механические параметры газов приведены на другой странице).

Название Коэффициент диффузии в воздухе
D
, м2
Газокинетический диаметр молекул
d, м
Молекулярная масса
mм
, а.е.м.;
(в скобках — число молекул в 1 кг)
Скорость звука
vзв, м/с

в скобках зависимость от температуры, м/(с·К)
Азот N2 3.7·10-10 28.0 (2.15·1025) 334 (0.6)
487 при 300°С
Аммиак NH3 2.0·10-5 17.0 (3.54·1025) 415 (-)
Аргон Ar 3.6·10-10 40.0 (1.51·1025)
Ацетилен C2H2 1.9·10-5 26.0 (2.31·1025)
Бензин 0.79·10-5
Бензол C6H6 0.78·10-5 78.1 (7.71·1024) 202 при 97°С (0.3)
Водород H2 6.4·10-5 2.7·10-10 2.01 (3.00·1026) 1284 (2.2)
Водяной пар H2O 2.1·10-5 18.0 (3.35·1025) 401 (-)
494 при 134°С
Воздух 29.0 (2.08·1025) 331 (0.59) подробно ниже
Гелий He 2.15·10-10 4.00 (1.51·1026) 965 (0.8?)
Йодистый водород HI 127.9 (4.71·1024) 157 (-)
Кислород O2 1.8·10-5 3.56·10-10 32.0 (1.88·1025) 316 (0.56)
Кислота уксусная CH3COOH 1.07·10-5 60.0 (1.00·1025)
Криптон Cr 3.14·10-10 83.8 (7.19·1024)
Ксенон Xe 4.0·10-10 131.3 (4.59·1024)
Метан CH4 2.0·10-5 4.44·10-10 16.0 (3.76·1025) 430 (-)
Неон Ne 3.54·10-10 20.2 (2.98·1025) 435 (0.8)
Окись углерода CO 3.70·10-10 28.0 (2.15·1025)
Ртуть Hg 3.0·10-10 200.6 (3.00·1024)
Сероуглерод CS2 0.9·10-5 76.1 (7.91·1024)
Спирт метиловый CH3OH 1.3·10-5 32.0 (1.88·1025) 335 при 97°С (0.46)
Спирт этиловый C2H5OH 1.0·10-5 46.0 (1.31·1025) 230 (0.4)
269 при 97°С
Толуол C6H5CH3 0.7·10-5 92.1 (6.54·1024)
Углекислый газ CO2 1.4·10-5 4.54·10-10 44.0 (1.37·1025) 259 (0.4)
300 при 100°С
Хлор Cl2 5.44·10-10 70.9 (8.49·1024) 206 (-)
Эфир этиловый C2H5OC2H5 0.8·10-5 74.1 (8.13·1024) 179 (-)
Зависимость скорости звука в воздухе от температуры

Зависимость скорости звука в воздухе от температуры при атмосферном давлении. В нижней строке указан средний температурный коэффициент скорости звука для соответствующего интервала температур.

T, °C -150 -100 -50 -20 -10 0 10 20 30 50 100 200 300 400 500 1000
vзв, м/с 216.7 263.7 299.3 318.8 325.1 331.4 337.3 343.1 348.9 360.3 387.1 436.0 479.8 520.0 557.3 715.2
α, м/(с·К) 0.94 0.71 0.65 0.63 0.63 0.59 0.58 0.58 0.57 0.54 0.49 0.44 0.40 0.37 0.32  

Теплоемкость перегретого пара — Энциклопедия по машиностроению XXL







Ср 1 —средняя теплоемкость перегретого пара в интервале температур от до t.  [c.182]

Если — средняя массовая теплоемкость перегретого пара при постоянном давлении, то  [c.116]

Эту теплоту называют теплотой перегрева. Здесь Ср есть средняя массовая изобарная теплоемкость перегретого пара, которая является сложной функцией давления и температуры. В качестве примера на рис. 1.12 и 1.13 приведена опытная зависимость j = (р(р, t) для водяного пара соответственно в докритической и закритической областях давлений.  [c.35]

Удельная теплоемкость перегретого пара  [c.172]

На рис. 11.15 дан полученный опытным путем график зависимости истинных удельных теплоемкостей перегретого пара от температуры и давления.  [c.172]

Теплоемкость перегретого пара сильно зависит от его температуры и давления и поэтому при определении величины s по этой формуле теплоемкость следовало бы брать по специальным таблицам или графикам. Однако практически значения s определяют либо по таблицам пара, либо по диаграмме s—i. Это же относится и к способам определения энтальпии.  [c.106]

Сп — средняя весовая теплоемкость перегретого пара, ккал/кг -град]  [c.24]

Если необходимо учесть влияние давления на теплоемкость перегретого пара, то вместо выражения (3-15) следует воспользоваться формулой  [c.75]

Термодинамический анализ комбинированных контактных газопаровых циклов можно существенно упростить, если считать, что теплосодержание и теплоемкость перегретого пара, входящего в смесь, зависят только от температуры. Тогда все процессы, совершаемые каждым компонентом смеси, должны протекать  [c.80]

Теплоемкость перегретого пара примерно вдвое превышает теплоемкость воздуха. Соответственно сократится и потребное количество охлаждающего агента.  [c.107]

Теплоемкость перегретого пара Ср зависит как от температуры, так и от его давления. Значения Ср приведены в приложении III. Энтальпию перегретого пара удобнее всего определять по диаграмме is.  [c.130]

Параметры переохлажденного пара. Состояние пара можно приближенно определять путем экстраполяции свойств перегретого пара на метастабильную область. Однако следует иметь в виду, что структура переохлажденного пара в принципе отлична от структуры перегретого. В процессе переохлаждения в паре непрерывно образуются сгустки молекул, которые затем в определенных условиях перерастают в ядра конденсации. Только после этого начинается процесс конденсации. Наличие в паре большого числа сгустков молекул не может не отразиться на свойствах пара. Поэтому при большой величине переохлаждения его теплоемкость в принципе должна отличаться от теплоемкости перегретого пара.  [c.24]

Ср — средняя теплоемкость перегретого пара, ккал кг град.  [c.76]

Теплоемкость перегретого пара зависит не только от температуры, но и от давления, как это имеет место у реальных газов.  [c.131]

G увеличением давления теплоемкость возрастает, в особенности в области небольших температур перегрева при повышении температуры от начальной (температуры кипения) теплоемкость сперва снижается, а затем, достигнув минимума, понемногу увеличивается. Некоторые численные значения теплоемкости приведены в табл. 12. При средних давлениях 30—40 ата и температурах 380—450 С теплоемкость перегретого пара находится в пределах примерно 0,6—0,7 ккал кг-град.  [c.131]

Средняя весовая теплоемкость перегретого пара при постоянном давлении, ккал/кг-град. (в пределах от /н до tae)  [c.131]



Таблица 2-151 Теплоемкость перегретых паров изопентана










Срт — средняя изобарная теплоемкость перегретого пара в интервале температур от Гн до Т, кДж/(кг-К).  [c.68]

В отличие от идеального газа теплоемкость перегретого пара при р = onst зависит не только от температуры, но и от д а в л е н и я. Аналитические зависимости Срт = = / (р, t) сложны, и пользоваться ими в повседневных расчетах не представляется возможным. В таблицах водяного пара, выпускавшихся в последние годы, значения Срт не приводятся. Вместо них даются значения энтальпий  [c.117]

Изобарная и нзохориая теплоемкости перегретого пара — положительные и, следовательно, изобары и изохоры в области перегретого пара в первом приближении есть логарифмические линии, поднимающиеся вверх с увеличением энтропии. Так как Ср > с , то изохоры идут круче изобар. Изоэнтропы на Ti-диаграмме есть прямые, параллельные оси ОТ, а изотермы — прямые, параллельные оси Os.  [c.38]

Удельная теплоемкость перегретого пара при р = onst является функцией не юлько 1емиературы, ио и давления, что установлено опьп-ным путем (рис. 44, а). Эмпирические зависимости Ср = Су р, Т) очень  [c.156]

Приведенный анализ влияния отдельных иа(1аметров и свойств рабочего тела на КПД парового цикла свидетельствует о том, что рабочие ie, ia современных паросиловых установок должны иметь высокие температуры иасыигення при сравнительно небольших давлениях низкие температуры насыщения в конце процесса расширения (примерно равные температурам окружающей среды) при легко осуществимом в энергетической технике вакууме , малые теплоемкости жидкости н болынпе теплоемкости перегретого пара.  [c.316]

Ср — средняя теплоемкость перегретого пара в интервале при давленииккал кг-°С.  [c.208]

Из (1.2) следует, что во всех случаях для повышения термического КПД цикла желательно иметь рабочее тело с низкой теплоемкостью жидкости и высокой теплоемкостью перегретого пара. При отсутствии или незначительном влиянии перегрева пара на iqj, характерном для ПТУ с жидкими металлами и ОРТ, теплота парообразования должна быть как можно большей. Поэтому для увеличения КПД r t необходимо рабочее тело с наибольшими значениями числа Клаузиуса К1 = rj( T), отнесенного к температуре Г . С ростом этого числа уменьшаются потери от неадиабатичности процесса 1—2, характеризуемые 5i2 2 i i2 на рис. 1.1, и увеличивается доля теплоты, подводимой при температуре Гн- Зависимость tit от числа Клаузиуса выражается соотношением [461  [c.8]

Чтобы с наименьшей погрешностью вычислить среднюю теплоемкость пара, воспользуемся таблицей средних теплоемкостей перегретого пара, по которым можно определить теплоемкость в пределах 250 -г- 1000° С, а далее используем таблищл теплоемкостей Н О [61, рассматривающих пар как идеальный газ. При этом получим  [c.78]


Энтропия перегретого водяного пара. — таблицы Tehtab.ru

Навигация по справочнику TehTab.ru:  главная страница  / / Техническая информация / / Свойства рабочих сред / / Водяной пар.  / / Энтропия перегретого водяного пара.

Энтропия перегретого водяного пара.

Таблица энтропии перегретого водяного пара с соответствующими температурами и давлениями:

























































































































































































































Давление Температура насыщенного пара (справочно)


(oC)
Температура перегретого водяного пара (oC)
(кН/м2) (бар) 120 150 180 200 230 250 280
Энтропия перегретого водяного пара (кДж/кг*К)
150 1.5 111.4 7.239 7.419 7.557 7.644 7.767 7.845 7.957
200 2 120.2 7.279 7.420 7.507 7.631 7.710 7.822
250 2.5 127.4 7.169 7.311 7.400 7.525 7.604 7.717
350 3.5 138.9 6.998 7.146 7.237 7.364 7.444 7.558
400 4 143.6 6.929 7.079 7.171 7.299 7.380 7.495
500 5 151.8 6.965 7.059 7.190 7.272 7.388
600 6 158.8 6.869 6.966 7.100 7.183 7.300
700 7 165.0 6.786 6.886 7.022 7.107 7.225
800 8 170.4 6.712 6.815 6.954 7.040 7.156
900 9 175.4 6.645 6.751 6.893 6.980 7.101
1000 10 179.9 6.584 6.692 6.838 6.926 7.049
1100 11 184.4 6.638 6.787 6.876 7.001
1200 12 188.0 6.587 6.739 6.831 6.956
1400 14 195.0 6.494 6.653 6.748 6.877
1600 16 201.4 6.577 6.674 6.806
2000 20 212.4 6.440 6.546 6.685
2500 25 223.9 6.292 6.407 6.558
3500 35 242.5 6.173 6.349

Английские наименования для понятия «перегретый пар»:

  • superheated steam
  • surcharged steam
  • anhydrous steam
  • steam gas
  • Нашли ошибку? Есть дополнения? Напишите нам об этом, указав ссылку на страницу.

    TehTab.ru

    Реклама, сотрудничество: [email protected]

    Обращаем ваше внимание на то, что данный интернет-сайт носит исключительно информационный характер. Информация, представленная на сайте, не является официальной и предоставлена только в целях ознакомления. Все риски за использование информаци с сайта посетители берут на себя. Проект TehTab.ru является некоммерческим, не поддерживается никакими политическими партиями и иностранными организациями.

    ПАРОВЫЕ ТАБЛИЦЫ

    Приведенные ниже таблицы свойств пара взяты непосредственно из главы 5.5.3 Руководства по проектированию теплообменников, 1986 г., составленного К. Ф. Битоном.

    Таблицы в этом разделе перепечатаны с разрешения NBS / NRC Steam Tables.

    Символы и номенклатура таблиц

    90 018 кг / с 2 = Н / м

    Символ Свойство Единицы
    h удельная энтальпия кДж / кг
    P Давление бар = 0.1 МПа
    Pr Число Прандтля (= ηC p / λ) безразмерный
    r удельная энтальпия парообразования кДж / кг
    с удельная энтропия кДж / (кг · К)
    т с температура при насыщении
    u удельная внутренняя энергия кДж / кг
    ν удельный объем м 3 / кг
    ε статическая диэлектрическая проницаемость безразмерная
    η вязкость 10 −6 кг / (см) = МПа с
    λ теплопроводность мВт / (К · м)
    ρ плотность кг / м 3
    σ поверхностное натяжение
    удельная энтропия парообразования кДж / (кг К)
    г обозначает состояние насыщенного пара
    l обозначает насыщенное жидкое состояние

    Базовым состоянием для всех значений свойств является жидкость в тройной точке, для которой удельная внутренняя энергия и удельная энтропия установлены равными нулю.

    Рисунок 1. Вязкость.

    Рисунок 2. Теплопроводность.

    Рисунок 3. Число Прандтля.

    Таблица 1. Насыщение (температура)

    Таблица 2. Насыщение (давление)

    Таблица 3. Сжатая вода и перегретый пар

    Таблица 4. Удельная теплоемкость при постоянном давлении

    Таблица 5. Вязкость

    Таблица 6.Теплопроводность

    Таблица 7. Число Прандтля

    Таблица 8. Свойства сосуществующих фаз: вязкость, теплопроводность, проводимость, число Прандтля, диэлектрическая проницаемость, поверхностное натяжение

    Таблица 9. Коэффициент теплового расширения β = ( 1 / ν) (∂ν / ∂T) p жидкой воды как функция давления и температуры. (β в 10 −3 / K.)

    Таблица 10. Температуропроводность æ жидкой воды как функция давления и температуры.(k дюймов 10 −6 м 2 / сек.)

    ССЫЛКИ

    Хаар Л., Галлахер Дж. С. и Келл Г. С. (1984) Термодинамические и транспортные свойства и компьютерные программы для паров и жидких состояний воды в единицах измерения S.I. NBS / NRC, Hemisphere, Вашингтон, округ Колумбия

    VDI — Wärmeatlas (1974) 2-е изд., Verein Deutsches Ingenieure, Дюссельдорф.

    Список литературы
    1. Хаар, Л., Галлахер, Дж. С., и Келл, Г.S. (1984) Термодинамические и транспортные свойства и компьютерные программы для пара и жидких состояний воды в единицах S.I. NBS / NRC, Hemisphere, Washington, D.C.
    2. VDI — Wärmeatlas (1974) 2-е изд., Verein Deutsches Ingenieure, Düsseldorf. DOI: 10.1002 / cite.330470908

    .

    Свойства насыщенного пара — Давление в барах

    Для полного стола — поверните экран!

    25,63,38

    614,46

    6

    6

    8

    1,17,92

    102,32

    1,3

    111,57

    2698,97

    270,99

    270,9 645,83

    2

    2

    2192,98

    2718 520,04

    5

    30

    30

    663,91

    2

    2

    1970,73

    464,61

    8

    8

    2,9036

    30

    0,074

    Абсолютное
    Давление
    Точка кипения Удельный объем (пар) Плотность (пар) Удельная энтальпия жидкой воды
    (явное тепло)
    Удельная энтальпия пара
    (общее тепло)
    Скрытая теплота испарения Удельная теплоемкость
    (бар) ( o C) 3 / кг) (кг / м 3 ) (кДж / кг) (ккал / кг) (кДж / кг) (ккал / кг) (кДж / кг) (ккал / кг) (кДж / кг K)
    0.02 17,51 67,006 0,015 73,45 17,54 2533,64 605,15 2460,19 587,61 1,8644
    0,03 24,10 0,03

    45,622 0,03 24,12 2545,64 608,02 2444,65 583,89 1,8694
    0,04 28.98 34.802 0,029 121,41 29,00 2554,51 610,13 2433.10 581,14 1,8736
    0,05 32,90 28,194 0,035 9035

    137 900 30 0,035 900 2561,59 611,83 2423,82 578,92 1,8774
    0,06 36,18 23.741 0,042 151,50 36,19 2567,51 613,24 2416,01 577,05 1,8808
    0,07 39,02 20,531 0,049 2409,24 575,44 1,8840
    0,08 41,53 18,105 0.055 173,87 41,53 2577,11 615,53 2403,25 574,01 1,8871
    0,09 43,79 16,204 0,062 183,28 0,062

    183,28 2397,85 572,72 1,8899
    0,1 45,83 14,675 0,068 191.84 45,82 2584,78 617,36 2392,94 571,54 1,8927
    0,2 60,09 7,650 0,131 251,46 60,06 5 251,46 60,06 55

    563,30 1,9156
    0,3 69,13 5,229 0,191 289,31 69,10 2625.43 627,07 2336,13 557,97 1,9343
    0,4 75,89 3,993 0,250 317,65 75,87 2636,88 629,81 629,81
    0,5 81,35 3,240 0,309 340,57 81,34 2645,99 631.98 2305,42 550,64 1,9654
    0,6 85,95 2,732 0,366 359,93 85,97 2653,57 633,79 2293,64 5 2293,64 89,96 2,365 0,423 376,77 89,99 2660,07 635,35 2283.30 545,36 1,9919
    0,8 93,51 2,087 0,479 391,73 93,56 2665,77 636,71 2274,05 543,15 2274,05 543,15 2,00 1,869 0,535 405,21 96,78 2670,85 637,92 2265,65 541.14 2,0156
    1 1) 99,63 1,694 0,590 417,51 99,72 2675,43 639,02 539,30

    2,0267 1,549 0,645 428,84 102,43 2679,61 640,01 2250,76 537,59 2.0373
    1,2 104,81 1,428 0,700 439,36 104,94 2683,44 640,93 2244,08 535,99 2,0476
    2,0476 449,19 107,29 2686,98 641,77 2237,79 534,49 2,0576
    1.4 109,32 1,236 0,809 458,42 109,49 2690,28 642,56 2231,86 533,07 2,0673
    1,5 111,37
    1,5 111,37 2693,36 643,30 2226,23 531,73 2,0768
    1,6 113.32 1,091 0,916 475,38 113,54 2696,25 643,99 2220,87 530,45 2,0860
    1,7 115,17 1,031 115370 644,64 2215,75 529,22 2,0950
    1,8 116,93 0.977 1,023 490,70 117,20 2701,54 645,25 2210,84 528,05 2,1037
    1,9 118,62 0,929 1,076 118,62 1,076 118,62 2206,13 526,92 2,1124
    2 120,23 0,885 1.129 504,71 120,55 2706,29 646,39 2201,59 525,84 2,1208
    2,2 123,27 0,810 1,235 517,63 1,235

    517,63 523,78 2,1372
    2,4 126,09 0,746 1,340 529.64 126,50 2714,55 648,36 2184,91 521,86 2,1531
    2,6 128,73 0,693 1,444 540,88 129,17 2184

    129,17 2,1685
    2,8 131,20 0,646 1,548 551,45 131.71 2721,54 650,03 2170,08 518,32 2,1835
    3 133,54 0,606 1,651 561,44 134,10 2724,66 650,77

    2,1981
    3,5 138,87 0,524 1,908 584,28 139,55 2731.63 652,44 2147,35 512,89 2,2331
    4 143,63 0,462 2,163 604,68 144,43 2737,63 653,87 2737,63 653,87
    4,5 147,92 0,414 2,417 623,17 148,84 2742,88 655.13 2119,71 506,29 2,2983
    5 151,85 0,375 2,669 640,12 152,89 2747,54 656,24 2107,42 9,3 155,47 0,342 2,920 655,81 156,64 2751,70 657,23 2095.90 500.60 2,3585
    6 158,84 0,315 3,170 670,43 160,13 2755,46 658,13 2085,03 498,00 6,5873 6,5873 0,292 3,419 684,14 163,40 2758,87 658,94 2074,73 495.54 2,4152
    7 164,96 0,273 3,667 697,07 166,49 2761,98 659,69 2064,92 493,20 2,4424 493,20 2,4424 0,24 3,915 709,30 169,41 2764,84 660,37 2055,53 490,96 2.4690
    8 170,42 0,240 4,162 720,94 172,19 2767,46 661,00 2046,53 488,80 2,4951
    8,527 0,29 732,03 174,84 2769,89 661,58 2037,86 486,73 2,5206
    9 175.36 0,215 4,655 742,64 177,38 2772,13 662,11 2029,49 484,74 2,5456
    9,5 177,67 0,2001 177,67

    0,2001 2774,22 662,61 2021,40 482,80 2,5702
    10 179,88 0.194 5,147 762,60 182,14 2776,16 663,07 2013,56 480,93 2,5944
    11 184,06 0,177 5,638 1881,11 2776,11 1998,55 477,35 2,6418
    12 187,96 0,163 6.127 798,42 190,70 2782,73 664,64 1984,31 473,94 2,6878
    13 191.60 0,151 6,617,5 814,68 914,68 470,70 2,7327
    14 195,04 0,141 7,106 830.05 198,26 2787,79 665,85 1957,73 467,60 2,7767
    15 198,28 0,132 7,596 844,64 201,74 201,74 2,8197
    16 201,37 0,124 8,085 858,54 205.06 2791,73 666,79 1933,19 461,74 2,8620
    17 204,30 0,117 8,575 871,82 208,23 2793,17 2793,37
    18 207,11 0,110 9,065 884,55 211,27 2794.81 667,53 1910,27 456,26 2,9445
    19 209,79 0,105 9,556 896,78 21435 214,19 2796.09 667,83 667,83
    20 212,37 0,100 10,047 908,56 217,01 2797,21 668.10 1888,65 451,10 3,0248
    21 214,85 0,095 10,539 919,93 219,72 2798,18 668,33 448,25

    0

    448,25 228,25 217,24 0,091 11,032 930,92 222,35 2799,03 668,54 1868.11 446,19 3,1034
    23 219,55 0,087 11,525 941,57 224,89 2799,77 668,71 1858,20 443,82 1858,20

    443,82 443,82 0,083 12,020 951,90 227,36 2800,39 668,86 1848,49 441.50 3,1805
    25 223,94 0,080 12,515 961,93 229,75 2800.91 668,99 1838.98 439,23 3,2187 13,012 971,69 232,08 2801,35 669,09 1829,66 437,01 3.2567
    27 228,06 0,074 13,509 981,19 234,35 2801,69 669,17 1820,50 434,82 3,2944
    990,46 236,57 2801,96 669,24 1811,50 432,67 3,3320
    29 231.96 0,069 14,508 999,50 238,73 2802,15 669,28 1802,65 430,56 3,3695
    30 233,84 0,067 1009 233,84 0,067 1009 2802,27 669,31 1793,94 428,48 3,4069

    1) 1 бар абс. = 0 бар ман. = 100 кПа абс. = Атмосферное давление

    • Вакуумный пар является общим термином насыщенный пар при температуре ниже 100 ° C .

    Steam - Enthalpy steam, evaporation and liquid vs. pressure chart

    Пример — Кипящая вода при 100 o C , 0 бар (100 кПа) Атмосферное давление

    При атмосферном давлении (0 бар г, абсолютное давление 1 бар) вода кипит при 100 o C и 417,51 кДж энергии требуется для нагрева 1 кг воды от 0 o C до температуры кипения 100 o C .

    Следовательно, удельная энтальпия воды при 0 бар г (абсолютная 1 бар ) и 100 o C равна 417.51 кДж / кг .

    Еще 2257,92 кДж энергии требуется для испарения 1 кг воды при 100 o C в 1 кг пара при 100 o C . Следовательно, при 0 бар г ( абсолютного 1 бар ) удельная энтальпия испарения составляет 2257,19 кДж / к г.

    Полная удельная энтальпия пара при 0 бар манометра составляет:

    ч с = (417.51 кДж / кг) + (2257,92 кДж / кг)

    = 2675,43 кДж / кг

    Пример — Кипящая вода при 170 o C и 7 бар (700 кПа) Атмосферное давление

    Пар при атмосферное давление имеет ограниченное практическое применение, потому что оно не может быть передано собственным давлением по паропроводу к точкам использования. В парораспределительной системе давление всегда превышает 0 бар ман.

    При 7 бар изб. ( абсолютных 8 бар ) температура насыщения воды составляет 170.42 o С . Для повышения температуры воды до точки насыщения 7 бар изб. требуется больше тепловой энергии, чем требуется, когда вода находится под атмосферным давлением. Согласно таблице 720,94 кДж требуется для подъема 1 кг воды с 0 o C до температуры насыщения 170 o C .

    Тепловая энергия (энтальпия испарения), необходимая при 7 бар изб. для превращения воды в пар, на самом деле меньше, чем требуется при атмосферном давлении.Удельная энтальпия парообразования уменьшается с увеличением давления пара. Теплота испарения составляет 2046,53 кДж / кг при 7 бар изб. .

    • Примечание! Удельный объем пара уменьшается с увеличением давления — и количество тепловой энергии, распределяемой тем же объемом, увеличивается. Чем выше давление, тем больше энергии можно передать в парораспределительной системе.

    .

    Определения в свойствах пара и онлайн-таблице пара для насыщенного пара

    Поймите некоторые бессильные концепции в Steam Properties

    В сахарной промышленности. Оборудование При проектировании и расчетах чертежей свойства насыщенного пара учитываются на каждом этапе. Итак, мы понимаем некоторые определения в свойства пара :

    Steam Properties and Online Steam Table For Saturated steam-sugarprocesstech.com

    Энтальпия:

    Энтальпию можно просто понять следующим образом. (здесь не рассматривается для использования энтальпии в термодинамике).

    Термины, ранее известные как « теплоты воды, » (явное тепло), « теплоты испарения, » (скрытая теплота) и « общая теплота пара », теперь известны как « энтальпии (насыщенного) вода r »,« энтальпия испарения »и« энтальпия насыщенного пара »соответственно.

    Аналогичным образом, термин «общая теплота перегретого пара» теперь известен как «энтальпия перегретого пара». Энтальпия испарения — это разница между энтальпией сухого насыщенного пара и энтальпией (насыщенной) воды, т.е.e,

    Энтальпия испарения = Энтальпия сухого насыщенного пара — Энтальпия кипящей воды

    Обычно выражается в ккал / кг или кДж / кг

    Явное тепло (удельная энтальпия воды):

    Явное тепло — это энергия , необходимая для изменения температуры вещества с без фазового перехода .

    Когда объект нагревается, его температура повышается по мере добавления тепла. Увеличение тепла называется явным теплом.Точно так же, когда от объекта отводится тепло и его температура падает, отводимое тепло также называется явным теплом. Тепло, которое вызывает изменение температуры объекта на без изменения фазы, называется явным теплом.

    Скрытое тепло (энтальпия испарения или испарения)

    Количество тепла, необходимое для преобразования фазы одного килограмма воды при заданной температуре.

    Все чистые вещества в природе способны изменять свое состояние.Твердые вещества могут превращаться в жидкости (лед в воду), а жидкости могут превращаться в газы (вода в пар), но такие изменения требуют добавления или отвода тепла. Тепло, вызывающее эти изменения, называется скрытым теплом.

    Явное тепло против скрытого тепла

    Скрытое и явное тепло — это типы энергии, выделяемой или поглощаемой в атмосфере. Скрытая теплота связана с изменениями фазы между жидкостями, газами и твердыми телами. Явное тепло связано с изменениями температуры газа или объекта без изменения фазы.

    Общее количество тепла или удельная энтальпия пара:

    Это общее количество тепла, содержащегося в 1 кг пара. Общее количество тепла — это сумма энтальпии различных состояний жидкости (вода) и газа (пар), а также общее количество тепла, которое можно определить как общего количества тепла, полученного 1 кг воды от O o C при постоянном давлении преобразовать его в желаемую форму пара .

    Удельный объем пара:

    Объем, занимаемый в M 3 на 1 кг пара .Значение в кубических метрах на кг сухого насыщенного пара (M 3 / кг)

    Плотность пара:

    Удельная масса пара в одном объеме М 3 . — , обратная удельному объему .

    Сухой насыщенный пар:

    Сухой насыщенный пар представляет собой сумму энтальпии насыщенной воды и энтальпии испарения и определяется как количество тепла, необходимое для повышения температуры одного килограмма воды от точки замерзания до температуры испарения (соответствующей данному давлению p) и затем преобразовать его в сухой насыщенный пар при этой температуре и давлении.

    Влажный пар:

    Пар в паровом пространстве котла обычно содержит воду, смешанную с ним в виде тумана (мелкие частицы воды). Такой пар называется влажным паром. Качество пара с точки зрения его сухости называется долей сухости.

    Сверх насыщенный пар

    Пар, имеющий меньшую температуру и большую плотность по сравнению со значениями таблицы пара для конкретного давления насыщения, называется перенасыщенным паром.

    Если вода полностью испаряется и затем подается дополнительное тепло , первое воздействие на пар состоит в том, чтобы он высох, если он еще не высох. Тогда температура пара начнет повышаться с соответствующим увеличением объема . Пар в этом состоянии, нагретый вне контакта с водой, называется перегретым. Предполагается, что перегрев происходит при постоянном давлении. Величина перегрева измеряется по повышению температуры пара выше его температуры насыщения.

    Это состояние достигается, когда он охлаждается за счет собственного расширения в сопле. но он очень нестабилен, и пар вскоре возвращается в состояние насыщения.

    Абсолютное давление:

    Абсолютное давление = Манометрическое давление + Атмосферное давление

    (Атмосферное давление 1,01325 бар или кг / см 2 , т.е. нормальное атмосферное давление на уровне моря при 0 ° C).

    Формулы Regnault Given

    Q = Т

    λ = 607-0.7 т

    H = Q + λ = 607 + 0,3T

    Q = явное тепло, подводимое к единице веса воды, чтобы поднять ее от точки замерзания до T o C, выраженное в ккал / кг

    λ = скрытая теплота парообразования воды при T o C, т.е. количество тепла для преобразования единицы веса воды в пар при той же температуре, в ккал / кг «

    H = общее количество тепла, которое необходимо подвести к единице веса воды, начиная с 0 ° C (32 ° F), чтобы преобразовать его в пар при T ° C, выраженное в ккал / кг

    Онлайн-калькулятор таблицы пара для насыщенного пара

    Нажмите здесь

    Спасибо, что прочитали статью «Концепции пара Свойства ».Надеюсь, вам понравилось. Оставляйте отзывы, комментарии и, пожалуйста, поделитесь ими

    Статьи по теме:

    Роберт Испаритель Дизайн и онлайн-расчетный лист с формулами.

    Процент пара и поверхность нагрева отдельных испарителей в многоэффективном испарителе.

    Принципы Рилльё и расчет потерь давления для корпусов многоэлементных испарителей.

    Концепции и формулы скорости смачивания для расчета испарителей.

    Параметры конструкции расширительного бака осветлителя сока.

    .

    Свойства насыщенного пара — единицы СИ

    Свойства пара при различных давлениях и температурах:

    Для полной таблицы с энтропией — поверните экран!

    0 101,33 1)

    0

    Абсолютное давление

    (кПа, кН / м 2 )

    Температура испарения
    ( o C)
    Удельный объем

    3 / кг)

    Плотность
    ρ —
    (кг / м 3 )
    Удельная энтальпия Удельная
    Энтропия
    пара
    с —
    (кДж / кг · К)
    Жидкость
    ч л
    (кДж / кг)
    Испарение
    ч e
    (кДж / кг)
    Пар
    ч с
    (кДж / кг)
    0.8 3,8 160 0,00626 15,8 2493 2509 9,058
    2,0 17,5 67,0 0,0149 73,5 2460 2534 8,7

    5,0 32,9 28,2 0,0354 137,8 2424 2562 8,396
    10.0 45,8 14,7 0,0682 191,8 2393 2585 8,151
    20,0 60,1 7,65 0,131 251,5 2358 710
    28 67,5 5,58 0,179 282,7 2340 2623 7,793
    35 72.7 4,53 0,221 304,3 2327 2632 7,717
    45 78,7 3,58 0,279 329,6 2312 2642 7,631
    83,7 2,96 0,338 350,6 2299 2650 7,562
    65 88.0 2,53 0,395 368,6 2288 2657 7,506
    75 91,8 2,22 0,450 384,5 2279 2663 7,457
    95,2 1,97 0,507 398,6 2270 2668 7,415
    95 98.2 1,78 0,563 411,5 2262 2673 7,377
    100 99,6 1,69 0,590 417,5 2258 2675 7,360

    100 1,67 0,598 419,1 2257 2676 7,355
    110 102.3 1,55 0,646 428,8 2251 2680 7,328
    130 107,1 1,33 0,755 449,2 2238 2687 7,271

    111,4 1,16 0,863 467,1 2226 2698 7,223
    170 115.2 1,03 0,970 483,2 2216 2699 7,181
    190 118,6 0,929 1,08 497,8 2206 2704 7,144

    123,3 0,810 1,23 517,6 2193 2711 7,095
    260 128.7 0,693 1,44 540,9 2177 2718 7,039
    280 131,2 0,646 1,55 551,4 2170 2722 7,014

    135,8 0,570 1,75 570,9 2157 2728 6,969
    360 139.9 0,510 1,96 88,5 2144 2733 6,930
    400 143,1 0,462 2,16 604,7 2133 2738 6,81094

    2133 2738 6,81094

    147,1 0,423 2,36 619,6 2122 2742 6,862
    480 150.3 0,389 2,57 633,5 2112 2746 6,833
    500 151,8 0,375 2,67 640,1 2107 2748 6,810

    155,5 0,342 2,92 655,8 2096 2752 6,787
    600 158.8 0,315 3,175 670,4 2085 2756 6,758
    650 162,0 0,292 3,425 684,1 2075 2759 6,730
    165,0 0,273 3,66 697,1 2065 2762 6,705
    750 167.8 0,255 3,915 709,3 2056 2765 6,682
    800 170,4 0,240 4,16 720,9 2047 2768 6,660

    172,9 0,229 4,41 732,0 2038 2770 6,639
    900 175.4 0,215 4,65 742,6 2030 2772 6,619
    177,7 0,204 4,90 752,8 2021 2774 6,60101

    179,9 0,194 5,15 762,6 2014 2776 6,583
    1050 182.0 0,186 5,39 772 2006 2778 6,566
    1150 186,0 0,170 5,89 790 1991 2781 6,534
    2781 6,534
    189,8 0,157 6,38 807 1977 2784 6,505
    1300 191.6 0,151 6,62 815 1971 2785 6,491
    1500 198,3 0,132 7,59 845 1945 2790 6,441
    201,4 0,124 8,03 859 1933 2792 6,418
    1800 207.1 0,110 9,07 885 1910 2795 6,375
    2000 212,4 0,0995 10,01 909 1889 2797 6,337
    214,9 0,0945 10,54 0 1878 2798 6,319
    2300 219.6 0,0868 11,52 942 1858 2800 6,285
    2400 221,8 0,0832 12,02 952 1849 2800 6,269

    226,0 0,0769 13,01 972 1830 2801 6,239
    2700 228.1 0,0740 13,52 981 1821 2802 6,224
    2900 232,0 0,0689 14,52 1000 1803 2802 6,197

    233,8 0,0666 15,00 1008 1794 2802 6,184
    3200 237.4 0,0624 16,02 1025 1779 2802 6,158
    3400 240,9 0,0587 17,04 1042 1760 2802 6,134
    244,2 0,0554 18,06 1058 1744 2802 6,112
    3800 247.3 0,0524 19,08 1073 1728 2801 6,090
    4000 250,3 0,0497 20,09 1087 1713 2800 6,069
  • Вакуумный пар — это общий термин, используемый для насыщенного пара при температурах ниже 100 ° C .
  • 1) Атмосферное давление

    • Абсолютное давление = Манометрическое давление + Атмосферное давление
    • Удельная энтальпия — или Явное тепло — это количество тепла в 1 кг воды в соответствии с выбранной температурой

    Steam - Enthalpy steam, evaporation and liquid vs. pressure chart

    Пример — Кипящая вода при 100 o C и 0 бар

    При атмосферном давлении — 0 бар манометра или абсолютного 101.33 кН / м 2 — вода закипает при 100 o C . 419 кДж энергии требуется для нагрева 1 кг воды от 0 o C до температуры насыщения 100 o C .

    Следовательно, при давлении 0 бар (абсолютное 101,33 кН / м 2 ) и 100 o C — удельная энтальпия воды составляет 419 кДж / кг .

    Еще 2257 кДж энергии требуется для испарения 1 кг воды при 100 o C в пар при 100 o C .Следовательно, при давлении 0 бар (абсолютное 101,33 кН / м 2 ) — удельная энтальпия испарения составляет 2257 кДж / кг .

    Полная удельная энтальпия пара (или тепла, необходимого для испарения воды в пар) при атмосферном давлении и 100 o C может быть суммирована как:

    h s = 419 + 2257

    = 2676 кДж / кг

    = 2676 (кДж / кг) / 3600 (с / ч) = 0.74 кВтч / кг

    (1 час = 3600 секунд, 1 кВт = 1 кДж / с)

    Пример — Кипящая вода при 170 o C и 7 бар

    Пар при атмосферном давлении давление имеет ограниченное практическое применение, так как оно не может быть передано собственным давлением по паропроводу к точкам потребления.

    При манометре 7 бар (абсолютное значение 800 кН / м 2 ) — температура насыщения воды 170 o C .Для повышения температуры до точки насыщения при манометром 7 бар требуется больше тепловой энергии, чем для воды при атмосферном давлении. Из таблицы значение 720,9 кДж необходимо для подъема 1 кг воды с 0 o C до температуры насыщения 170 o C .

    Тепловая энергия (энтальпия испарения), необходимая при при манометре 7 бар для испарения воды в пар, на самом деле меньше тепловой энергии, необходимой при атмосферном давлении.Удельная энтальпия испарения уменьшается с увеличением давления пара. Теплота испарения составляет 2047 кДж / кг согласно таблице.

    Примечание! Поскольку удельный объем пара уменьшается с увеличением давления, количество тепловой энергии, передаваемой в том же объеме, фактически увеличивается с увеличением давления пара. Другими словами, одна и та же труба может передавать больше энергии с паром высокого давления, чем с паром низкого давления.

    .